Лекция 8. Законы сохранения в механике. (2 часа)
8.1. Закон сохранения энергии в механике. Общефизичекий закон сохранения энергии.
8.2. Закон сохранения импульса. Центр инерции. Закон движения центра инерции. Реактивное движение.
8.3. Закон сохранения момента импульса. Уравнение моментов.
8.4. Применение законов сохранения к упругому и неупругому взаимодействиям.
Демонстрации:
1. Гироскопический эффект.
2. Закон сохранения импульса.
3. Закон сохранения момента импульса.
4. Маятник Котельникова.
Видеофильмы:
1. Потенциальная яма и потенциальный барьер - (4 мин.).
2. Прецессия большого гироскопа - (2 мин.).
Закон сохранения
-
Закон сохранения импульса
m1
F1
P1
F21
2
1
m2
F2
P2
F32
F31
3
m3
F3
P3
Система замкнута => отсутствуют внешние силы =>
=> , => p=const
Центр масс системы материальных точек
Его координаты
; ;
, Таким образом, центр масс системы движется как материальная точка в которой сосредоточена масса всей системы и на которую действуют результирующая всех внешних сил.
, Fi – внешние силы.
Если система замкнута то => .
Центр масс замкнутой системы движется прямолинейно и равномерно.
Работа -
- dS.
mA=F
, , , , ,
, ,
–работа силы, действующей на частицу, идёт на приращение её E
Иначе:
, , ,
, ,
Работа консервативных сил равна убыли потенциальной энергии системы
В системе с одними только консервативными силами полная энергия остаётся неизменной. Могут лишь происходить превращения потенциальной энергии в кинетическую и обратно.
Работа силы при перемещении материальной точки равна приращению кинетической энергии этой точки.
Отличие от закона сохранения импульса:
Внутренние силы системы вследствие не изменяют Р. системы.
Приращение же кинетической энергии определяется работой не только внешних, но и внутренних сил.
– работа результирующей нескольких сил равна алгебраической сумме работ, совершаемых каждой из сил в отдельности.
[А]=Н∙м=Дж
Е – кинетическая энергия [А]=[Е] – способность системы совершать работу.
– хар-ет скорость совершения работы
[P]=
Лошадиная сила (л. с.) = 736 Вт.
Работа
Мощность
II
Консервативные силы
-
Поле сил
-
F=F(z) – центральное поле.
-
Однородное поле F=const.
-
Стационарные.
-
Консервативные силы – такие силы, для которых в стационарном поле работа, совершаемая над частицей силами поля, не зависит от формы пути, а определяется только начальными и конечными положениями частицы в поле.
-
Потенциальное поле – поле сил называют потенциальным, если его можно описать с помощью некоторой функции , градиент которой определяет силу в каждой точке поля
φ – потенциал поля – стационарное потенциальное поле, его силы консервативные, тогда Для нестационарного силового поля отождествлять потенциальные и консервативные силы нельзя. U – потенциальная энергия
Полная механическая энергия системы, на которые действуют только консервативные силы, остаётся постоянной.
Неконсервативные силы – сила трения
– диссипация энергии
Силы – диссипативные ( трения, сопротивления)
Для замкнутой системы
Полная механическая энергия замкнутой системы тел, между которыми действуют только консервативные силы, остаётся постоянной.
Свойства пространства – времени и законы сохранения.
Карпенков С. Х . стр.107
Принцип инвариантности законов природы относительно сдвигов системы отсчета в пространстве и во времени и относительно поворота осей координат в пространстве:
Смещение системы отсчета (инерциальной в пространстве и во времени) и поворот в пространсве не влияют на применение физических процессов внутри этих систем.
Принцип инвариантности связан с понятием симметрия – неизменность свойств системы при некотором изменении ее параметров.
Пространственная симметрия кристаллов является следствием закономерности атомного строения.
Однородность пространства и времени заключается в том, чтопри параллельном переносе в пространстве замкнутой системы тел как целого (инерциальной системы отсчета) физические свойства и законы движения не применяются, т.е. относителен (не важен) выбор начала отсчета, пространственное положение начала координат и направление координатных осей.
Однородность времени как следствие закона сохранения механической энергии:
в системе тел, между которыми действуют только консервативные силы, полная механическая энергия сохраняется.
Идея закона принадлежит Ломоносову М.В.(1711–1765), количественная формулировка –Ю.Майеру (нем.) (1814–1878).
Однородность пространства как следствие закона сохранения механической энергии:
импульс замкнутой системы сохраняется; импульс незамкнутой системы сохраняется в том случае, если сумма всех внешних сил равна нулю.
Изотропность пространства как следствие закона сохранения момента импульса:
момент импульса замкнутой системы сохраняется.
Теорема Эмми Нетера (нем. математик) (1882–1935):
из однородности времени и пространства следуют законы сохранения энергии и импульса, а из изотропности – закон сохранения момента импульса.
Д
8
Рассмотрим исходную ситуацию:
в момент времени t тело имеет массу М и скорость V. За время dt от него отделяется масса
dm, причем по окончании процесса отделения эта масса имеет скорость U. При этом масса тела уменьшается на dM (dM = –dm), а его скорость возрастает на dv, F1– сила, действующая на «ракету» со стороны вылетающих газов:
F1dt = dP
F1dt = (M-dM)· (v+dv) – (M-dM) · v
F1dt = (M-dM)· (v+dv-v) = (M-dM) dv ≈ M·dv
dM·dv → 0
С другой стороны, импульс силы, действующей на вылетающие газы :
F2dt = (u-v)dm
Учитывая, что по третьему закону Ньютона F1=-F2 и dm=-dM, получим:
M·dv = –(u–v)·dm = (u–v)·dM
dv = (u–v)dM
M
В проекции на ось, направленную по направлению скорости ракеты v, последнее уравнение запишется:
dv = –(u+v)dM = -ω dM
M M
Если предположить, что скорость истечения газов из ракеты постоянна, то ω=u+v можно вынести за знак интеграла:
v
dM M
M0 M
∫dv = ∫-ω = -ω·ln M = ω·ln
v0 M0 M0
M0 M
M0–M
M
v–v0=ω·ln = ω·ln(1+ ) –– формула Циолковского К. Э.
Сила тяги двигателя ракеты
– – –
F1= –F2 = (u-v) dM = –ω· dM
dt dt
Для воздушно – реактивных двигателей (турбинных) расчёт скорости ракеты производится по изменению импульса воздуха, начальная скорость которого v=0
Если на ракету действует ещё и внешние силы, то
M·dv=F·dt+F1·dt
M· dv = F+(u–v)· dM – уравнение Мещерского.
dt dt
Космические скорости
I Тело вращается вблизи поверхности Земли по круговой орбите:
v2
R3
F = ma a=
F = mg
v2
R3
m = mg
v= √gR3 ≈ 8 км/c.
II – v2 – тело могло выйти из сферы влияния земного притяжения => вычислить работу, которую нужно совершить против сил земного притяжения для удаления тела с поверхности Земли в бесконечность.
A = mgR3
Вывод:
∞ dr
r2
∞ 1 r
∞ 1
R3
F
mM3
r2
R3
mM3
r2
R3
R3
γ mM3
R3
γ M3
R32
= = · mR3 = mgR3
mv22 2
= mgR3
v2 = √2gR3 = v1√2 ≈ 11 км/c
III v3 – покинуть Солнечную систему – преодолеть силы притяжения к Солнцу.
V3 ≈ 17 км/c.