TMM_Kate (1) / курсовик / Силовой анализ рычажного механизма
.doc2 Силовой анализ рычажного механизма
2.1 Определение нагрузок, действующих на звенья механизма
Вычислим силы тяжести: Gi=mi∙g= mм∙l∙g;
mм =25 кг; m3= 20 кг; m7= 15 кг ;
G2=m2∙lAB∙g=25*9,8*0,9=220,5 Н;
G3= m3∙g=20*9,8=196 Н
G4=m3∙lCD ∙g=25*9,8*0,2=49 Н;
G5=m4∙lDЕ ∙g=25*0,52*9,8=127,4 Н;
G6=m6∙ lEF g=25*9,8*0,5=122,5 Н
G7= m7∙g=15*9,8=147 Н
Сила полезного сопротивления FC=8000 Н
Направление этой силы противоположно скорости ползуна (звено 7).
2.2 Определение инерционных нагрузок
Для определения инерционных нагрузок требуются ускорения звеньев и некоторых точек механизма, поэтому воспользуемся планом ускорений.
Выясним характер движения звеньев: звенья 4,6 совершают плоскопараллельное движение, звено 3,5 – колебательное движение, ползун 3, 7 – поступательное движение.
Определим силы инерции звеньев. Ведущее звено, как правило, уравновешено, то есть центр масс его лежит на оси вращения, а равнодействующая сил инерции равна нулю.
Вычислим силы инерции:
FИi=mi∙ai, где ai – ускорение центра масс i-го звена.
a2= μa∙pS2=1,058*61=64,538 м/с2;
а3 =16,3 м/с2
a4= μa∙pS3=1,058*22,28=23,57=24,2 м/с2;
a5= μa∙pS4=1,058*21,52=22,77 м/с2;
a6= μa∙qd=1,058*15,07=15,95 м/с2;
a7 =36,76 м/с2
FИ2=m2∙a2=25*0,9*64,54=1452 Н;
FИ3=m3∙a3=20*36,76=735,2Н;
FИ4=m4∙a4=25*0,2*23,57=117,57 Н;
FИ5=m5∙a5=25*0,52*4,95=64,35 Н
FИ6=m6∙a6=25*0,5*15,95=199,375 Н
FИ7=m7∙a7=15*16,3=224,4 Н
Вычислим моменты сил инерции:
MИi=Ji∙εi, где Ji – момент инерции массы i – го звена; εi – угловое ускорение i – го звена.
J2=(m2∙lAB2)/12=25*0.92/12=1.51 кг∙м2;
J4=(m4∙lCD 2)/12=25*0.22/12=0,016 кг∙м2;
J5=(m5∙ lDЕ 2)/12=25*0.522/12=0,3 кг∙м2;
J6=(m6∙ lEF 2)/12=25*0.52/12=0,26 кг∙м2;
ε2=aτBA/lAB=1.058*87.13/0.9=102,4 с-2;
ε4=aτCD/lCD=1,058*11,6/0,2=61,3 с-2;
ε5=aτDE/lDE=1,058*18,85/0,52=62,32 с-2;
ε6=aτEF/lEF=1,058*7/0,5=14,77 с-2;
MИ2=J2∙ε2=1,51*102,4=154,62 Нм;
MИ4=J4∙ε4=0,016*61,3=0,98 Нм;
MИ5=J5∙ε5=0,3*62,32=18,7 Нм;
MИ6=J6∙ε6=0,26*14,77=3,84 Нм
2.3 Силовой анализ группы звеньев 6, 7
Выделим из механизма звенья 6 и 7, расставим все известные нагрузки: силы тяжести, силы инерции и моменты сил инерции. В точке F на ползун действует сила сопротивления, направленная против скорости его движения.
Действие отброшенных звеньев на рассматриваемую группу заменим силами: в точке F действует реакция R07, направленная перпендикулярно контактирующим поверхностям в отсутствии сил трения. В индексе обозначения силы стоят две цифры: первая показывает со стороны какого звена действует сила, а вторая – на какое звено эта сила действует.
В точке E действует сила F56, величина и направление которой неизвестны. Разложим ее на составляющие: одну направим вдоль звена EF – нормальная сила Fn56, другую – перпендикулярно ему – тангенциальная сила Fτ56.
Составим уравнение моментов относительно точки F:
ΣМF=0
FИ6∙h FИ6 - М И6 – G6∙hG6 + Fτ56∙lFE=0
Fτ56=( -FИ6∙h FИ6 + М И6 + G6∙hG6)/ lFE
Fτ56=(3.84-122.5*0.006+199.37*0.3212)/0.5=254 Н
Составим силовой многоугольник и определим оставшиеся силы. Нормальная составляющая силы F56 – Fn56 и сила R07 определяются графическим методом из одного векторного многоугольника, построенного для группы звеньев 6, 7. Известно, что при силовом равновесии многоугольник, составленный из векторов-сил, должен быть замкнутым:
Fτ56+G6+ FИ6+ FИ7+ G7+ FПС+R07+ Fn56=0
Так как направления линий действия сил Fn56 и R07 известны (первая направлена параллельно звену EF, а вторая перпендикулярно траектории движения ползуна), то, построив предварительно замкнутый многоугольник из известных векторов-сил, можно обеспечить его замыкание, если провести через начало первого и конец последнего векторов прямые, параллельные направлениям искомых сил Fn56 и R07. Точка пересечения этих прямых определяет величины векторов Fn56 и R07 и их действительные направления.
Определим величины искомых сил, используя силовой многоугольник:
μF=50 H/мм
R07=7.96*50=398 H
Fn56=155.055*50=7750.7 H
F56=154.97*50=7748.5H
2.4 Силовой анализ группы звеньев 4, 5
Выделим из механизма звенья 4 и 5, расставим все известные нагрузки: силы тяжести, силы инерции и моменты сил инерции. В точке Е действует сила F65, равная силе F56 и направленная в противоположную сторону.
Действие отброшенных звеньев на рассматриваемую группу заменим силами: таковыми являются реакция R05 и сила взаимодействия звеньев 3 и 2 F34. Направления и величины этих сил неизвестны, поэтому определяем их по составляющим Rn05, Rτ05, Fn34 и Fτ34.
Составим уравнения моментов относительно точки D:
ΣМD=0
-FИ5∙h FИ5+М И5-G5∙hG5 – F65∙hF65 + Rτ05∙lDO1=0
Rτ05=( FИ5∙h FИ5 + М И5 + G5∙hG5 + F56∙hF65)/ lDO1
Rτ05=( 65,35*37+7750,75*104+127,4*48,94)*0,005+18,7/0,32
Rτ05=7870Н
ΣМD=0
-FИ4∙h FИ4 + М И4 – G4∙hG4 + Fτ34∙lCD
Fτ34=( FИ4∙h FИ4 -М И4 +G4∙hG4)/ lAB
Fτ34=( 117.85*7.07+49*2.18)*0.005 -0.98 /0.2
Fτ34=28.4 Н
Составим силовой многоугольник и определим оставшиеся силы. Нормальная составляющая силы R05 – Rn05 и нормальная составляющая силы F34 - Fn34 определяются графическим методом из одного векторного многоугольника, построенного для группы звеньев 3,4. Известно, что при силовом равновесии многоугольник, составленный из векторов-сил, должен быть замкнутым:
Fτ34+G4+ FИ4+ FИ5+ G5+ F65+Rτ05+ Rn05+Fn34=0
Так как направления линий действия сил Rn05 и Fn34 известны (первая направлена параллельно звену AB, а вторая направлена параллельно звену ВС), то, построив предварительно замкнутый многоугольник из известных векторов-сил, можно обеспечить его замыкание, если провести через начало первого и конец последнего векторов прямые, параллельные направлениям искомых сил Rn05 и Fn34. Точка пересечения этих прямых определяет величины векторов Rn05 и Fn34 и их действительные направления.
Определим величины искомых сил, используя силовой многоугольник:
R05= 154.465*50=7723.25 Н
F34= 7.51*50=375.4 Н
2.5 Силовой анализ группы звеньев 2, 3
В точке C действует сила F43, равная силе F34 и направленная в противоположную сторону. Действие отброшенных звеньев на рассматриваемую группу заменим силами: в точке B действует реакция R03, направленная перпендикулярно контактирующим поверхностям в отсутствии сил трения. В индексе обозначения силы стоят две цифры: первая показывает со стороны какого звена действует сила, а вторая – на какое звено эта сила действует.
В точке A действует сила F12, величина и направление которой неизвестны. Разложим ее на составляющие: одну направим вдоль звена AB – нормальная сила Fn12, другую – перпендикулярно ему – тангенциальная сила Fτ12.
Составим уравнение моментов относительно точки F:
ΣМB=0
-FИ2*h FИ2 + М И2 – G2*hG2 + Fτ12*lBC-F34* h F34 =0
Fτ12=( FИ2*h FИ2 - М И2 + G2*hG2 +F34* h F34)/ lBC
Fτ12=(1452.105*45+220.5*8.66+375.41*1.23)*0.005-154.62/0.9=204.4 Н
Составим силовой многоугольник и определим оставшиеся силы. Нормальная составляющая силы F12 – Fn12 и сила R03 определяются графическим методом из одного векторного многоугольника, построенного для группы звеньев 6, 7. Известно, что при силовом равновесии многоугольник, составленный из векторов-сил, должен быть замкнутым:
Fτ12+G2+ FИ2+ FИ3+ G3+ F34 +R03+ Fn12=0
Так как направления линий действия сил Fn12 и R03 известны (первая направлена параллельно звену BC, а вторая перпендикулярно траектории движения ползуна), то, построив предварительно замкнутый многоугольник из известных векторов-сил, можно обеспечить его замыкание, если провести через начало первого и конец последнего векторов прямые, параллельные направлениям искомых сил Fn12 и R03. Точка пересечения этих прямых определяет величины векторов Fn12 и R03 и их действительные направления.
Определим величины искомых сил, используя силовой многоугольник:
μF=50 H/мм
R03=24.09*50=1204.5 H
Fn12=6.3852*50=319.26 H
2.6 Силовой анализ входного звена
Входное звено уравновешено, поэтому его центр масс находится на оси вращения. В точке А действует сила F21=F12 и направленная в противоположную сторону. Приложим к звену ОА уравновешивающий момент Мур и определим его:
Мур=F21∙h21∙μl=319.26*10.39*0.005=16.6 Нм