- •Раздел 1.Направляющие системы и направляемые электромагнитные волны.
- •1.1Направляющие системы.
- •1.2Классификация направляемых волн
- •1.3Связь между продольными и поперечными составляющими полей в регулярной направляющей системе
- •(1), (2),
- •(14) (15)
- •2.3Характеристическое сопротивление.
- •2.4Независимость структуры поля от частоты.
- •Раздел 3.Электрические волны
- •(4), (5),
- •5.2Магнитные волны(и)
- •5.3Волна н10 в прямоугольном волноводе.
- •5.4Круглый волновод
- •5.6 Магнитные волны в круглом волноводе()
- •5.8 Токи в круглом волноводе при распространении волны h11
- •Раздел 6.Волны в коаксиальной линии.
- •6.4Диаграмма типов волн в коаксиальной линии:
- •6.5Линии поверхностной волны
- •1: (5),
- •6.6Расчет длинны волны в замедляющей системе.
- •6.7Коэффициент затухания, общие соотношения
- •6.9Затухание, вызванное потерями в среде, заполняющую линию передачи.
- •Раздел 7.Колебательные системы свч. Объемные резонаторы.
- •7.1Эволюция электромагнитных колебательных систем.
- •7.2Объемный резонатор из отрезка прямоугольного волновода
- •Общая задача о колебаниях в прямоугольном резонаторе. Классификация типов волн.
- •7.3Цилиндрический объемный резонатор.
- •7.4Способы возбуждения объемных резонаторов.
- •7.5Добротность объемных резонаторов.
- •7.6Другие типы объемных резонаторов
- •Раздел 8.Распространение электромагнитных волн в анизотропных средах Общие сведения
- •13.1Линейно поляризованные волны в намагниченной ферритовой среде
- •8.2Вектор магнитного момента электрона
- •13.4Эффект Фарадея.
- •8.5Эффект смещения поля в прямоугольном волноводе с поперечным подмагниченным ферритом
- •Раздел 9.Распространение радиоволн
- •9.1Классификация радиоволн по диапазонам частот и способу распространения.
- •9.2 Распространение радиоволн в свободном пространстве
- •9.3Область пространства, существенно участвующие в формировании поля на заданной линии
- •9.5Влияние помех на работу радиолинии
- •Раздел 10.Простейшие модели радиотрасс, проходящих вблизи поверхности Земли. Поле излучателя, поднятого над земной поверхностью.
7.6Другие типы объемных резонаторов
Коаксиальный резонатор
Учитывая, что в коаксиале с основным типом волн резонанс не существует, то для обозначение колебаний в резонаторе из коаксиальных линий используют следующие абривиатуры: Т001.
Характерная особенность резонатора на коаксиальной линии , то что он резонирует на кратных частотах,р=1,2… Используют такие резонаторы в качестве волномера. По сравнению с цилиндрическим резонатором (из отрезка кругового волновода) коаксиальный резонатор имеет меньшую добротность из-за большей площади.
поверхности внутри и меньшего объема
Диэлектрический резонатор
Возбуждаясь за счет эффекта ПВО, диэлектрические резонаторы не требуют специального возбуждения.
Как правило, диэлектрические резонаторы выполняют из искусственных материалов с большим коэффициентом диэлектрической проницаемости
Существуют полуоткрытые резонаторы, образованные параболическими поверхностями
Такие структуры используют для активных сред (плазмы), для которых непосредственный контакт невозможен
Основной недостаток: существуют потери на излучение
Раздел 8.Распространение электромагнитных волн в анизотропных средах Общие сведения
Ранее отмечалось наличие в природе сред обладающих анизотропными параметрами.
Наибольший интерес представляют ферриты.
Ферриты– твердые вещества схожие с керамикой, полученные искусственно, путем высокотемпературного спекания окисла металлов и двух валентных металлов.
Анизотропия проявляется при воздействии на них постоянным магнитным полем
Ферриты – функциональный материал:
С одной стороны – это ферромагнетик (металл), относительная магнитная проницаемость от долей (на сантиметровом диапазоне) до тысяч (на низких частотах).
С другой стороны ферриты подобны диэлектрикам и в них возможно распространение волн.
13.1Линейно поляризованные волны в намагниченной ферритовой среде
Анизотропия в ферритах связана с особенностью их внутренней структурыФерриты имеют области самопроизвольной намагниченности (так называемые домены)Это достаточно объемные образованияМагнитные моменты отдельных атомов ориентированны параллельно, так что даже в отсутствии внешнего поля домен намагничен до насыщения, суммарный магнитный момент соответствует отдельным доменам. В отсутствии внешнего магнитного поля домены ориентированы хаотично и результирующее магнитное поле равно нулю
Теория ферритов достаточно сложна и выходит за рамки классической электродинамики, но существует теория, рассматривающая поведение электрона в магнитном поле, выводы которой на качественном уровне достаточно хорошо совпадают с практическими результатами
Все особенности, характеризующие электрон в магнитном поле, обусловлены наличием у него спинаСпин - это, упрощенно, вращение электрона относительно собственной оси
Электрон обладает массой, вращается относительно собственной оси. Он обладает механическим моментом, кроме того, электрон обладает зарядом, то есть он обладает механическим моментом. Кроме того, электрон обладает зарядом, и его можно уподобить элементарной рамке с током. С одной стороны, электрон подобен гироскопу, с другой - некоторому элементарному магниту при его внесении в постоянное магнитное полеТак как он подобен элементарному магниту, то на него действует пара сил, старающихся ориентировать его параллельно линиям магнитного поля; но, ткон обладает еще и свойствами гироскопа, то вместо того, чтобы ориентироваться по направлению внешнего поля, конец вектора магнитного момента начинает описывать окружность, лежащую в плоскости, это так называемая, прецессия электромагнитного поля. Эта прецессия продолжается сколь угодно долго, но из-за наличия потерь она является затухающей
Время прецессии составляет 0,01 мкс
Прецессия осуществляется с частотой o=Ho,
где - некоторая отрицательная константа, связанная со свойствами феррита