Добавил:
Опубликованный материал нарушает ваши авторские права? Сообщите нам.
Вуз: Предмет: Файл:

книги из ГПНТБ / Теория двигателей внутреннего сгорания. Рабочие процессы учебник

.pdf
Скачиваний:
226
Добавлен:
23.10.2023
Размер:
20.63 Mб
Скачать

Повышению равномерности подачи топлива по цилиндрам на всех режимах и снижению стоимости топливопадающей аппара­ туры способствует внедрение топливных насосов распределитель­ ного типа. Схема топливного насоса распределительного типа конструкции ЦНИТА приведена на рис. III.33.

В распределительном топливном насосе один плунжерный прецизионный элемент 3 обслуживает до шести цилиндров дви­ гателя с частотой вращения до 4000 в минуту. В этом насосе плун­ жер, совершая возвратно-поступательные движения и одновре­ менно являясь распределителем, совершает также вращение так, чтобы к началу очередного хода нагнетания совместился паз на плунжере 2 с каналом 4, ведущим к форсунке очередного ци­ линдра.

Величина цикловой подачЦ топлива определяется положением дозатора 1. Перемещение дозатора вверх увеличивает продолжи­ тельность активного хода плунжера и цикловую подачу. Дозатор перемещается под действием регулятора скорости.

РАЗДЕЛ ЧЕТВЕРТЫЙ

ОСНОВЫ ТЕОРИИ ПРОЦЕССА СГОРАНИЯ В ПОРШНЕВЫХ ДВИГАТЕЛЯХ

Г ЛАВА X

ФИЗИКО-ХИМИЧЕСКИЕ основы

СГОРАНИЯ ТОПЛИВОВОЗДУШНЫХ СМЕСЕЙ

§ 1. ОБЩИЕ ПРЕДСТАВЛЕНИЯ О ПРОЦЕССЕ СГОРАНИЯ

В реальных циклах поршневых двигателей рабочее тело не получает теплоты извне, как это предполагается в идеальных цик­ лах. Необходимая для работы энергия вводится в цилиндр вместе с топливом в виде его потенциальной химической энергии;- здесь она превращается в тепловую и затрачивается на нагревание ра­ бочего тела.

Процесс преобразования химической энергии топлива в тепло­ вую, происходящий в результате быстрых реакций окисления топлива, называется процессом сгорания.

Скорость распространения пламени в совокупности со ско­ ростью химической реакции окисления топлива определяет про­ должительность сгорания массы рабочего тела (смеси), заклю­ ченной в объеме камеры сгорания.

Общая продолжительность сгорания всей массы рабочей смеси складывается из следующих элементов:

1) времени, необходимого на образование первичных очагов реакции (возникновение пламени);

2)времени, необходимого для распространения зоны реакции на весь объем камеры сгорания;

3)времени, необходимого для полного завершения окисли­ тельных реакций, протекающих в объемах, уже охваченных зо­ ной реакции (в глубине, зоны пламени).

Продолжительность первого и третьего отрезков времени определяется скоростью химической реакции окисления w, изме­ ряемой количеством вещества, прореагировавшего за единицу времени в единице объема, т. е. химической кинетикой процесса окисления; второй элемент времени определяется скоростью рас­ пространения пламени и в м/с, которая зависит не только от ско­ рости химических реакций, но и от других физических факторов,

379

как, например, турбулентного воздействия на процесс сгорания рабочей смеси в объеме камеры сгорания.

Параметры w и и в совокупности определяют общую продол­ жительность процесса сгорания данной массы рабочей смеси и величину массовой скорости сгорания, под которой необходимо понимать количество смеси (топлива), прореагировавшей в еди­ ницу времени во всем объеме камеры сгорания, в кг/с или моль/с.

Величина массовой скорости сгорания w' связана со скоро­ стью w и скоростью и равенствами:

w' — wV кг/с или w' — uSy кг/с,

где V — объем, охваченный зоной реакции, м3; S — поверхность фронта пламени, м2; у — удельный вес исходной смеси, кгс/м3.

Массовая скорость сгорания w' — очень важный параметр рабочего цикла в целом, так как величина его является характе­ ристикой скорости тепловыделения (выгорания) — ккал/с (кДж/с)— и вместе с этим определяет величину давления и температуру газа в период сгорания.

Процесс сгорания протекает не мгновенно, а во времени при переменном объеме. В связи с этим в действительном рабочем цикле в отличие от идеального, наряду с подводом теплоты в про­ цессе сгорания, имеют место потери теплоты вследствие тепло­ передачи через стенку в охлаждающую среду.

Характер протекания процесса сгорания, определяющий его скорость, полноту и своевременность, оказывает значительное влияние на работу действительного цикла, а следовательно, на мощность и экономичность двигателя.

В двигателях различного типа сгорание рабочей смеси проте­ кает по-разному, так как характер протекания зависит от многих факторов и главным образом от способа образования рабочей смеси и от способа воспламенения смеси.

В двигателях с п р и н у д и т е л ь н ы м з а ж и г а н и е м посредством электрической искры (карбюраторные и с впрыском бензина) рабочая смесь однородна по своему агрегатному состоя­ нию (гомогенная). Эта топливовоздушная, предварительно хо­ рошо перемешанная смесь имеет определенный состав и характе­ ризуется показателем а. Сгорание такой смеси в слое фронта пла­ мени, распространяющегося от точки зажигания по объему камеры сгорания в направлении к несгоревшей смеси, весьма интенсивное и лимитируется в данном случае не скоростью химической реакции горения, а скоростью распространения пламени, измеряемой в м/с. В карбюраторных двигателях скорость движения фронта пламени зависит от характера и силы турбулентного воздействия газовых потоков и может достигать 40 м/с.

В дизелях процесс сгорания протекает менее интенсивно, что объясняется отсутствием предварительной завершенности про­ цессов подготовки рабочей смеси определенного состава и прину­ дительного зажигания ее; в данном случае имеют место самовос-

380

пламенение и горение не вполне перемешанной и неоднородной по своему составу (гетерогенной) топливовоздушной смеси в перемен­ ной по времени и по объему камере сгорания. В дизеле, в объеме камеры сгорания, локальные значения коэффициента избытка воздуха могут быть самого различного значения. В центре топлив- ного-факела могут быть очень богатые концентрации смеси, а у от­ даленных стенок камеры очень бедные, не исключается и чистый воздух.

В подобном случае скорость сгорания впрыскиваемого в ци­ линдр топлива лимитируется уже не скоростью распространения пламени, а другими факторами, к числу которых относятся: на ранних стадиях процесса — скорость и качество подготовки пер­ вых поступающих в цилиндр порций топлива к самовоспламене­ нию, а на последних стадиях процесса — скорость перемешива­ ния топлива с воздухом, зависящая от скорости диффузии между молекулами топлива и кислорода и интенсивности турбулентного переноса. В общем, транспортировка в завершенной фазе (догора­ ние) кислорода воздуха к молекулам топлива является важнейшим фактором.

§ 2. СКОРОСТЬ ХИМИЧЕСКИХ РЕАКЦИЙ

Реакции окисления различаются в зависимости от количества молекул, вступающих во взаимодействие. В применении к двига­ телям внутреннего сгорания наиболее распространенными яв­ ляются реакции второго порядка — б и м о л е к у л я р н ы е р е а к ц и и , когда имеет место столкновение двух реагирующих молекул одного или различных веществ. К таким реакциям можно отнести

С + 0 2 = С 02 или 2Н2 + 0 2 = 2Н20.

По характеру реакции могут быть

г

о м о г е н н ы м и или

г е т е р о г е н н ы м и , что зависит

от

агрегатного состояния

веществ, вступающих в реакцию. Однородные по агрегатному со­ стоянию реагирующие вещества имеют соответственно гомогенные реакции. Если вещества находятся в различном агрегатном состоя­ нии, например в жидкой фазе и парообразной, то их реакции назы­ вают гетерогенными.

Скорость химической бимолекулярной реакции, определяется по формуле

w = - ^ = K C lCi ^ K C fi0t,

где Сц С2— мгновенные

концентрации исходных реагентов;

К — константа скорости

реакции, зависящая от температуры;

Ст и Со2— мгновенные концентрации топлива и кислорода в горю­ чей смеси.

Из уравнения видно, что в процессе реакции количество реаги­ рующего вещества убывает, на что указывает знак минус в правой

381

части. Кроме того, необходимо иметь в виду, что скорость реакции зависит от концентрации реагирующих веществ, так как с ростом концентрации увеличивается число столкновений молекул реаги­ рующих компонентов. Но, в свою очередь, скорость реакции сильно возрастает с повышением температуры, что объясняется ростом константы скорости К, так как на концентрацию реагентов темпе­ ратура не влияет.

Зависимость константы скорости реакции от температуры видна

из выражения

 

 

 

Qa

 

K — ze

986r,

где

2 — константа скорости реакции по столкновениям; Qa — энер­

гия

активации.

 

С повышением температуры величина z растет, а энергия акти­

вации Qa падает.

 

 

Как видно из приведенного уравнения, на константу скорости

реакции К влияет число соударений молекул: чем больше этих соударений, тем быстрее возникает реакция и с тем большей ско­ ростью она протекает. В связи с изложенным становится очевид­ ным, что константа К должна учитывать влияние числа столкнове­ ний молекул, которое возрастает с увеличением концентрации и увеличением их тепловой скорости.

Из кинетической теории газов известно, что число столкнове­ ний молекул одного вещества в 1_см3 в 1 с при равных исходных

концентрациях С определяется по формуле

 

 

 

 

 

г =

V2nauNl(C)2,

 

(IV. 1)

где а = 3 - 10~8

см — условный

диаметр молекулы;

и =

=

ио У Т !Т о — тепловая

скорость

молекулы;

Л/л — 2,704 X

X

1019 — число молекул газа в 1

см3.

концентрацию С в молях

 

Если в формулу

(IV. 1)

подставить

и объемы в м3, т.

е.

если измерить реакцию не

числом молекул,

а количеством прореагировавших молей, то получим выражение

V2 na2uNа•106

 

(IV.2)

JVA-103

L

 

где Na 6,06 •1023 — число Авогадро.

Обозначим дробь в правой части уравнения скорости реакции

по столкновениям

(IV.2) через

подставим

соответствующие

значения величин и тогда получим

 

 

 

 

к __

1,41-3,14-9-Ю -1в-7,29 -10«

т f ~ T

 

A l —

6,02-1026

У

Т0

'

В этом случае можно принять

 

 

 

 

 

Ki = 4,62 •103w0

~ .

 

 

(IV.3)

382

Для бимолекулярной реакции, в которой участвуют реагенты различных веществ, проф. Н. В. Иноземцев предложил вычислять константу по столкновениям по формуле

 

 

Кг = 2 ,7 .\ 0 ™ У Ь ± Ъ .т ,

(IV.4)

 

 

Т Г1Г2

 

где |i1(

молекулярные веса реагирующих веществ.

полному

Константа

/(ф в представленных выражениях равна

числу столкновений молекул в 1 с в 1 м3, выраженному через число молей газов с размерностью моль/м3-с.

Таким образом, для определения' скорости бимолекулярных реакций можно пользоваться уравнениями следующего вида:

для

бимолекулярной реакции,

когда реагируют

молекулы

о д н о г о вещества,

 

 

 

 

г—

RT ,

(IV.5)

 

W = 4,62 •Ю3ц0 у

(С)2 е

для

бимолекулярных реакций, когда реагируют

молекулы

д в у х

веществ,

 

 

 

 

ш = 2,7Д0101 /^ ± Д 2 .7 ’ (С1С2)е

RT .

(IV.6)

 

Г Ц#2

 

 

 

Учитывая совместное влияние столкновений и активации, полу­ чаем константу скорости реакции в виде

K =

RT.

 

Для реакций молекул одного вещества

 

 

_ «а

 

 

RT;

(IV.7)

для реакций молекул двух различных веществ -

w = K1(C1Ca)e RT .

(IV.8)

Энергия активации Qa проявляется при столкновении реагиру­ ющих молекул, количество которых пропорционально концентра­ ции реагирующих веществ. Но это не значит, что реакция должна возникать в результате каждого столкновения. Число вступивших в реакцию молекул всегда меньше количества столкновений, но число столкновений всегда может быть увеличено повышением температуры. Для возбуждения реакции необходимо, чтобы энер­ гия соударяющихся молекул была достаточной и обеспечивала

383

разрушение внутримолекулярных связей. Подавляющее же боль­ шинство молекул в составе смеси обладает некоторой средней энер­ гией, определяющей уровень температуры газа; поэтому реаги­ руют только молекулы, обладающие энергией выше средней на величину Qa.

В любой реакции величина Qa как некоторая тепловая или

энергетическая характеристика

определяется разностью

0 .2

Q l = Q а>

где Q1— тепловой эффект реакции одного моля; Qa— некоторое дополнительное количество энергии, которое нужно затратить для осуществления реакции с обязательным выделением теплоты Qx.

Следовательно, в период до начала реакции необходимо, чтобы некоторая доля молекул имела запас энергии больший, чем сумма Q i + Qa = Q 2- В данном конкретном примере Qx — потенциаль­ ная энергия, a Qa — кинетическая, за счет которой и возрастает общий энергетический запас молекулы Q2. Быстрые молекулы, об­ ладающие запасом такой энергии, являются наиболее активными, способными при столкновении вступать в реакцию.

Таким образом, можно отметить, что дополнительная теплота, затрачиваемая на возбуждение доли активных молекул, назы­ вается э н е р г и е й а к т и в а ц и и Qa.

Для различных реакций существуют собственные значения Qa. Чем меньше это значение Qa, тем легче начинается реакция и быст­ рее протекает. Так, например, реакции О + Н 2 = ОН + Н идут с очень большими скоростями и требуют энергии активации Qa — = 6000 ккал/кг-моль. Могут быть реакции не нуждающиеся в до­ полнительной энергии Qa; это означает, что средняя суммарная энергия двух сталкивающихся молекул оказывается достаточной для разрушения внутримолекулярных связей и возникновения реакции.

В этом случае Qa = 0, т. е. константа скорости реакции равна константе скорости по столкновениям К = z. Здесь каждое столк­ новение приводит к реакции, и скорость реакции определяется только числом столкновений реагирующих молекул.

Реакции окисления топлив в воздухе протекают с затратой большой энергии Qa. Последнее означает, что в данном случае энергия, необходимая для разрушения внутримолекулярных свя­ зей, выше средней суммарной энергии обеих сталкивающихся моле­ кул. Для развития реакции необходимо, чтобы в одном из реагиру­ ющих компонентов (Со2 или Ст) появились в большом количестве активные молекулы, а для этого реагирующей смеси требуется придать некоторый избыточный запас энергии Qa.

Активация молекул в химических реакциях практически проис­ ходит под действием тепловой энергии. При зажигании горючих смесей в двигателях местная активация молекул создается посред­ ством искрового разряда или при помощи каких-либо других на­ гретых тел.

384

§ 3. ФИЗИКО-ХИМИЧЕСКАЯ ПРИРОДА ВОСПЛАМЕНЕНИЯ В ДВС

Современная теория воспламенения и горения основывается на принципах термодинамики, кинетики, окисления, физической химии, газодинамики, теории турбулентных массообмена и массопереносов и др.

Большой вклад в развитие науки о процессах горения в двига­ телях внесли видные советские ученые (А. Н. Бах, Н. Н. Семенов, Н. В. Эмануэль, Д. Н. Вырубов, А. С. Соколик, А. Н. Воинов и др.), а также зарубежные ученые (Вант-Гофф, Аррениус и др.).

Процессы воспламенения и сгорания в двигателях являются весьма сложными. Только этим объясняется, что механизм и кине­ тика процессов горения остаются далеко еще неизученными и нуж­ даются в дальнейших, причем весьма широких исследованиях.

Имеющиеся пробелы являются причиной существования раз­ личных, часто противоположных взглядов на отдельные аспекты процессов сгорания.

Широкое признание, а следовательно, и распространение полу­ чила п е р е к и с н а я теория (А. Н. Бах), заключающаяся в том, что сложные химические процессы протекают промежуточными стадиями с образованием промежуточных активных веществ, спо­ собных автокаталитически ускорять реакцию и тем самым завер­ шать ее, включая стадию образования конечных продуктов сгора­ ния. Однако перекисная теория не объясняла многого, например существования периода начала распада топливных молекул, т. е. периода задержки воспламенения в двигателях, который предше­ ствует видимому горению, механизма влияния различных присадок на скорость развития реакции окисления, влияния стенок при раз­ витии объемной реакции окисления и др.

Создание и развитие теории цепных реакций (акад. Н. Н. Семе­ нов) открыло новые возможности для объяснения всех этих предвходящих процессов и способствовало дальнейшему'развитию об­ щей теории сгорания в двигателях.

Цепная теория самовоспламенения основывается на повышении начальной температуры реагирующей смеси Qa, что повышает ин­ тенсивность теплового движения и ведет к увеличению числа ак­ тивных центров (молекул), начинающих цепную реакцию, и к уве­ личению разветвляющихся цепей. Однако необходимо иметь в виду наличие обрывов цепей как в объеме, так и на стенках цилиндра. При температуре самовоспламенения длина цепей и число развет­ влений их становятся больше числа обрывов, тогда реакция превра­ щается в автокаталитическую и в результате прогрессивного самоускорения достигает скорости, при которой наступают самовос­ пламенение и горение смеси.

Таким образом, условием цепного самовоспламенения является превышение числа разветвлений над числом обрывов.

При цепном развитии пламя является не только источником теплоты, но и образования активных частиц — атомов и свободных

25 Н. X . Дьяченко

385

радикалов, диффундирующих в свежий заряд, так что дальнейшее развитие реакции обязано не только цепным процессам, на и теп­ ловому потоку и диффузии активных частиц, под воздействием которых в свежем заряде развивается самоускоряющаяся цепная реакция. Следовательно, под процессом горения следует понимать протекание реакций в условиях прогрессивного самоускорения,

возникающего благодаря накоплению в реагирующей

системе

т е п л о т ы или а к т и в н ы х п р о м е ж у т о ч н ы х

п р о ­

д у к т о в реакции. В первом случае горение будет тепловым, а во втором—-цепным (диффузионным). Тепловое горение возникает при экзотермических реакциях, скорость его возрастает при повы­ шении температуры. Цепное горение возникает только при автокаталитических реакциях.

Ц е п о ч н о - т е п л о в а я т е о р и я с а м о в о с п л а ­ м е н е н и я является результатом изучения Н. Н. Семеновым (1928 г.) самовоспламенения газовых смесей. Этот механизм само­ воспламенения заключается в развитии экзотермической цепной реакции, неизбежно сопровождаемой выделением теплоты. На определенной стадии преобладает чисто цепной механизм. Только после достижения значительной скорости тепловыделения стано­ вится заметным, а потом и преобладающим тепловое самоускорение

процесса

реакции.

 

 

 

 

Вся фаза развития подготовительного процесса перед самовос­

пламенением называется п е р и о д о м

з а д е р ж к и ,

или п е -

р и о д о м и н д у к ц и и

т£, она может состоять из двух частей—

времени

т 1( необходимого

для

цепного

самоускорения

реакции

автокаталитического характера,

и т 2 —

времени, когда

реакция

самоускоряется (почти полностью) при воздействии и под влиянием саморазогрева.

Обычно первая часть

реакции — цепочная — значительно

больше второй, т. е. тепловой,

а поэтому является превалирующей,

в которой основная роль развития реакции принадлежит цепным

процессам. Скорость этих реакций имеет

экспоненциальный за­

кон возрастания вида

 

w = 12>0ефт,

(IV.9)

где w0— начальная скорость реакции, обусловленная начальной концентрацией активных центров; <р — функц-ия, определяющая самоускорение реакции вследствие разветвления цепей (рис. IV. 1). Величина периода задержки т(. с увеличением температуры и давле­ ния уменьшается.

Таким образом, цепочно-тепловая теория рассматривает два воз­ можных пути развития объемной реакции. Первый путь, — когда вследствие израсходования более половины исходных веществ скорость цепной реакции, достигнув какого-то максимума, начи­ нает снижаться без возникновения пламени (рис. IV. 1, кривые 1). Второй путь, —- когда развитие цепной реакции приводит к такому увеличению тепловыделения, которое обеспечивает прогрессивный

386

цепной саморазгон реакции, завершающийся самовоспламенением данного объема смеси (рис. IV. 1, кривая 2).

Условием самовоспламенения является достижение критиче­ ской скорости реакции WK, при которой скорость тепловыделения обеспечивает тепловой взрыв.

Изложенное в равной мере может быть распространено как на двигатели с воспламенением от сжатия, так и на двигатели с при­ нудительным зажиганием смеси. В обоих случаях возникновению пламени предшествует подготовительный период — задержка вос­ пламенения, или период индукции т(.. Однако второй случай вос­

пламенения

нуждается в дополнительных пояснениях, так

как

в ряде источников авторы не склонны

 

 

величину времени xt

ввиду

малости

 

 

считать периодом задержки воспла­

 

 

менения. Для двигателей с принуди­

 

 

тельным

зажиганием

температура

 

 

источника зажигания (искра) во

 

 

много раз выше

температуры само­

 

 

воспламенения смеси,

поэтому реак­

 

 

ция

в такой

точке характеризуется

 

 

возникновением пламени. Но имеется

 

 

период времени, в течение

которого

 

 

вокруг

такой

точки

формируется

 

 

очаг

пламени,

 

которому

соответ­

 

 

ствует заметное

выделение

теплоты,

 

 

после

чего

идет

развитие

горения

:. IV. 1. Кинетические

типы

путем распространения фронта пла­

азвития объемной реакции

мени

по

объему

камеры

сжатия.

 

 

Для этих типов двигателей время формирования очага пламени может также оцениваться периодом тг.

Х о л о д н о п л а м е н н ы е п р о ц е с с ы являются чисто цепными, возникают в первой подготовительной стадии и характе­ ризуют интенсивность начала распада топливных молекул. Если на нагретую пластину капать жидкие моторные топлива, то для

разных топлив

при различных

температурах возникают

сла­

бые

свечения

(голубого оттенка), видимые

в темноте и имею­

щие

форму

мерцающего языка

пламени.

Температура

этого

пламени низка,

не воспламеняет

даже

легко воспламеняющиеся

вещества. В отличие от других пламен

его

назвали «холодным

пламенем».

IV.

1 приводятся значения

температур образования

В табл.

холодного пламени для некоторых топлив (266— 372° С). При этих температурах холоднопламенное свечение не только возникает, но некоторое время удерживается без заметного разогрева. Это может являться показателем того, что возникновение холодного пламени не связано с тепловым процессом воспламенения и свечение яв­ ляется люминесцентным, т. е. цепным процессом. Это подтверж­ дается многими' исследователями, установившими, что высокая

25*

387

Соседние файлы в папке книги из ГПНТБ