- •Министерство образования и науки украины
- •Введение
- •Глава і Свободные и вынужденные колебания в линейных инвариантных динамических системах
- •§1.1.Преобразование Лапласа и его основные свойства
- •§ 1.2. Применение операторного метода для анализа процессов в цепях с сосредоточенными элементами
- •§1.3 Общий вид решения задачи анализа свободных колебаний в линейных цепях
- •§1.4 Общий вид решения задачи анализа прохождения сигнала через устойчивую линейную цепь
- •Алгоритм решения задач анализа вынужденных колебаний в электрических цепях
- •§1.5. Свободные колебания в динамических системах с распределенными элементами
- •§1.5.1. Классификация длинных линий
- •§1.5.2.Построение решений уравнений длинных линий (телеграфных уравнений) операторным методом
- •Глава іі Колебания в линейных параметрических системах Линейные параметрические цепи
- •§ 2.1. Изменение спектра входного сигнала при прохождении через линейные параметрические цепи
- •§ 2.2. Аксиоматика теории цепей в параметрическом случае
- •§2.3. Прохождение сигналов через параметрические r – цепи
- •§2.4. Прохождение сигнала через параметрические
- •§ 2.5. Процессы в параметрической колебательной системе с одной степенью свободы. Энергетическое рассмотрение стационарных колебаний в системах с одной степенью свободы
- •§ 2.5.1. Процессы в механической параметрической колебательной
- •§ 2.5.2. Энергетическое рассмотрение стационарных колебаний в системах с одной степенью свободы
- •§ 2.6. Анализ процессов в параметрическом колебательном контуре на основе уравнения Матье
- •§ 2.7. Параметрическое усиление колебаний в одноконтурной системе. Синхронный режим. Асинхронный режим
- •§2.8. Параметрический генератор (параметрон)
- •§2.9. Двухконтурные параметрические системы
- •§2.9.1.Теорема Менли-Роу
- •§2.9.2 .Двухконтурный параметрический усилитель нерегененративного типа
- •§2.9.3 .Двухконтурный параметрический усилитель регененративного типа
- •§ 2.9.4 Параметрические умножение и деление частоты
- •§2.11. Некоторые приближенные методы исследования процессов в параметрических системах
- •§2.11.1. Метод «замороженного» параметра
- •§2.11.2. Алгоритм метода замороженного параметра для задачи о свободных и вынужденных колебаниях в параметрических цепях
- •§2.11.3 Метод последовательных приближений
- •§2.11.3. Метод вкб (Вентцеля-Крамера-Бриллюэна)
- •Глава ш Анализ колебаний в нелинейных цепях
- •§3.1. Нелинейные элементы цепей
- •§3.2 Аппроксимация характеристик нелинейных элементов
- •§3.3 Преобразование спектра колебаний нелинейной цепью
- •§3.4 Особенности задач анализа колебаний в нелинейных цепях
- •§3.5 Анализ колебаний в цепях, составленных из нелинейных активных сопротивлений
- •§3.6. Метод линеаризации
- •§3.7. Метод гармонической линеаризации (мгл)
- •§3.7.1. Эквивалентные параметры нелинейных элементов
- •§3.7.2. Автогенератор гармонических колебаний.
- •§3.8. Методы малого параметра. Метод последовательных приближений
- •§3.9. Метод медленно меняющихся амплитуд (ммма).
- •§3.10. Метод малого параметра. Исследование ммма колебаний в автогенераторе на туннельном диоде
- •§3.11. Метод фазовой плоскости
- •§3.11. 1.Метод фазовой плоскости. Метод изоклин
- •§3.11.2. Метод фазовой плоскости. Особые точки
- •§3.11.2.Исследование методом фазовой плоскости схемы на
- •§1.1. Преобразование Лапласа и его основные свойства 7
- •610077,М. Харків, пл. Свободи, 4.
- •610077,М. Харків, пл. Свободи, 4.
§3.5 Анализ колебаний в цепях, составленных из нелинейных активных сопротивлений
Анализ резистивных цепей является необходимой частью анализа цепей содержащих и другие нелинейные элементы. Поэтому, прежде чем перейти к рассмотрению методов пригодных для анализа неленейных цепей общего вида, рассмотрим более простой случай анализа цепи, содержащей только резистивные нелинейные элементы.
Рис.3.12. Нелинейная цепь
Рассмотрим нелинейную электрическую цепь (рис.3.12), составленную частично или полностью из элементов активного сопротивления, каждый из которых определен своими характеристиками U = fk(i) и i = φk(u). Рассмотрим одномерную задачу анализа. Используем для анализа метод трансформации вольтамперной характеристики нелинейных резистивностей (рис.3.13), найдем φрез(u).
а) б)
Рис.3.13. Метод трансформации для параллельного соединения двух
нелинейных резисторов
С помощью графического суммирования токов строится результирующая вольтамперная характеристика:
i = i1+i2 = φ1(u)+φ2(u) = φрез, (3.24)
а параллельное включение нелинейных резисторов заменяется одним резистором.
Аналогичным образом, применяя метод трансформации, заменяем, последовательно включенные нелинейные сопротивления, одним с вольтамперной характеристикой f рез (рис.3.14).
Рис.3.14. Метод трансформации для последовательного соединения двух
нелинейных резисторов
Спомощью графического суммирования токов, строится результирующая вольтамперная характеристика:
u = u1+u2 = f1(i)+f2(i) = f рез(i), (3.25)
а последовательное включение нелинейных резисторов заменяется одним резистором.
Методика преобразования сложной нелинейной цепи в простую представлена на рис.3.15.
Пример 3.1. Преобразовать сложное соединение активных сопротивлений, содержащих нелинейные элементы, в простую схему, упрощающую анализ данной цепи.
Рис.3.15. Алгоритм преобразования нелинейной цепи, состоящей из
нелинейных резисторов
На первом этапе цепь с помощью трансформации, представленной на рис.3.13-3.14, сводится к одному нелинейному элементу с результирующей вольтамперной характеристикой. Затем находятся результирующие токи и напряжения, а также токи и напряжения в отдельных ветвях или на отдельных элементах.
Нахождение вольтамперной характеристики аналитическим путем (например, для рис.3.14) представляет собой нелегкую задачу − нужно решить уравнение относительно φ по следующим условиям:
(3.26)
В нелинейной цепи, составленной из элементов R, происходит изменение спектра выходного колебания по сравнению со спектром входного колебания.