- •Министерство образования и науки украины
- •Введение
- •Глава і Свободные и вынужденные колебания в линейных инвариантных динамических системах
- •§1.1.Преобразование Лапласа и его основные свойства
- •§ 1.2. Применение операторного метода для анализа процессов в цепях с сосредоточенными элементами
- •§1.3 Общий вид решения задачи анализа свободных колебаний в линейных цепях
- •§1.4 Общий вид решения задачи анализа прохождения сигнала через устойчивую линейную цепь
- •Алгоритм решения задач анализа вынужденных колебаний в электрических цепях
- •§1.5. Свободные колебания в динамических системах с распределенными элементами
- •§1.5.1. Классификация длинных линий
- •§1.5.2.Построение решений уравнений длинных линий (телеграфных уравнений) операторным методом
- •Глава іі Колебания в линейных параметрических системах Линейные параметрические цепи
- •§ 2.1. Изменение спектра входного сигнала при прохождении через линейные параметрические цепи
- •§ 2.2. Аксиоматика теории цепей в параметрическом случае
- •§2.3. Прохождение сигналов через параметрические r – цепи
- •§2.4. Прохождение сигнала через параметрические
- •§ 2.5. Процессы в параметрической колебательной системе с одной степенью свободы. Энергетическое рассмотрение стационарных колебаний в системах с одной степенью свободы
- •§ 2.5.1. Процессы в механической параметрической колебательной
- •§ 2.5.2. Энергетическое рассмотрение стационарных колебаний в системах с одной степенью свободы
- •§ 2.6. Анализ процессов в параметрическом колебательном контуре на основе уравнения Матье
- •§ 2.7. Параметрическое усиление колебаний в одноконтурной системе. Синхронный режим. Асинхронный режим
- •§2.8. Параметрический генератор (параметрон)
- •§2.9. Двухконтурные параметрические системы
- •§2.9.1.Теорема Менли-Роу
- •§2.9.2 .Двухконтурный параметрический усилитель нерегененративного типа
- •§2.9.3 .Двухконтурный параметрический усилитель регененративного типа
- •§ 2.9.4 Параметрические умножение и деление частоты
- •§2.11. Некоторые приближенные методы исследования процессов в параметрических системах
- •§2.11.1. Метод «замороженного» параметра
- •§2.11.2. Алгоритм метода замороженного параметра для задачи о свободных и вынужденных колебаниях в параметрических цепях
- •§2.11.3 Метод последовательных приближений
- •§2.11.3. Метод вкб (Вентцеля-Крамера-Бриллюэна)
- •Глава ш Анализ колебаний в нелинейных цепях
- •§3.1. Нелинейные элементы цепей
- •§3.2 Аппроксимация характеристик нелинейных элементов
- •§3.3 Преобразование спектра колебаний нелинейной цепью
- •§3.4 Особенности задач анализа колебаний в нелинейных цепях
- •§3.5 Анализ колебаний в цепях, составленных из нелинейных активных сопротивлений
- •§3.6. Метод линеаризации
- •§3.7. Метод гармонической линеаризации (мгл)
- •§3.7.1. Эквивалентные параметры нелинейных элементов
- •§3.7.2. Автогенератор гармонических колебаний.
- •§3.8. Методы малого параметра. Метод последовательных приближений
- •§3.9. Метод медленно меняющихся амплитуд (ммма).
- •§3.10. Метод малого параметра. Исследование ммма колебаний в автогенераторе на туннельном диоде
- •§3.11. Метод фазовой плоскости
- •§3.11. 1.Метод фазовой плоскости. Метод изоклин
- •§3.11.2. Метод фазовой плоскости. Особые точки
- •§3.11.2.Исследование методом фазовой плоскости схемы на
- •§1.1. Преобразование Лапласа и его основные свойства 7
- •610077,М. Харків, пл. Свободи, 4.
- •610077,М. Харків, пл. Свободи, 4.
§2.11. Некоторые приближенные методы исследования процессов в параметрических системах
§2.11.1. Метод «замороженного» параметра
Метод «замороженного» параметра − простейшая разновидность методов «заморожевания переменных». Идея этих методов заключается в следующем: в заданном дифференциальном уравнении выделяется одна переменная (или комбинация переменных) и ее значение фиксируется «замораживается». При фиксированном значении переменной ищется решение дифференциального уравнения, после этого фиксируется новое значение переменной и ищется новое решение и т.д. Множество найденных решений дифференциального уравнения, при добавлении заданных начальных условий, позволяет построить искомое решение. В качестве «замораживаемых» могут быть: зависимые переменные, независимые переменные, коэффициенты уравнений, а также различные комбинации переменных.
Рассмотрим применение данного метода для исследования параметрических колебательных систем. В качестве «замораживаемых» переменных здесь выступают коэффициенты дифференциальных уравнений. Как известно, коэффициентами дифференциальных уравнений выступают элементы радиотехнических цепей (сопротивления, индуктивность, емкости и т.д.). Поэтому, для того чтобы было возможно применять метод «замороженного» параметра (т.е. считать параметры постоянным на протяжении какого-то интервала времени), необходимо потребовать выполнения следующего условия: изменение этих коэффициентов – параметров, происходит очень медленно по сравнению с характерным изменением колебаний в парметрической цепи.
Пусть у нас имеется параметрическая цепь (рис.2.32). На вход нашей параметрической цепи подается либо входной сигнал Sвх(t) и нам необходимо найти отклик в виде Sвых(t), либо воздействие в виде короткого импульса
Рис.2.32. Параметрическая цепь
Sвх(t)=δ(t - θ) и нам необходимо найти отклик в виде импульсной функции цепи. Пусть, например, для составления системы уравнений нам удобней применять метод контурных токов. Выберем систему независимых контуров, направления их обхода, и запишем с помощью МКТ следующую систему уравнений:
. (2.96)
Полагаем , т.е. полагаем значение элементов постоянными - «замороженными» и решаем полученную систему уравнений с постоянными коэффициентами:
.
Применяем преобразование Лапласа к полученной системе уравнений с постоянными коэффициентами. Если все функции, преобразуемы по Лапласу, получаем
.
Решение последнего уравнения записываем, используя формулы (1.24 – 1.25)
где b=b(R, G, L, C); a=a(R, G, L, C) , рk=рk(R, G, L, C).
«Размораживаем» параметры, т.е. полагаем, что они стали функциями времени t, следовательно, коэффициенты a=a(R, G, L,C), b=b(R, G, L, C) и рk=рk(R, G, L, C) становятся также функциями времени t, т.е. b=b(t), a=a(t) и корни рk=рk(t). Поэтому окончательно получаем для Sвых следующее выражение:
Sвых = =
. (2.98)
Определяем импульсную функцию для случая m<n.
,
Рис.2.33. Характер изменения импульсной передаточной функции