- •Министерство образования и науки украины
- •Введение
- •Глава і Свободные и вынужденные колебания в линейных инвариантных динамических системах
- •§1.1.Преобразование Лапласа и его основные свойства
- •§ 1.2. Применение операторного метода для анализа процессов в цепях с сосредоточенными элементами
- •§1.3 Общий вид решения задачи анализа свободных колебаний в линейных цепях
- •§1.4 Общий вид решения задачи анализа прохождения сигнала через устойчивую линейную цепь
- •Алгоритм решения задач анализа вынужденных колебаний в электрических цепях
- •§1.5. Свободные колебания в динамических системах с распределенными элементами
- •§1.5.1. Классификация длинных линий
- •§1.5.2.Построение решений уравнений длинных линий (телеграфных уравнений) операторным методом
- •Глава іі Колебания в линейных параметрических системах Линейные параметрические цепи
- •§ 2.1. Изменение спектра входного сигнала при прохождении через линейные параметрические цепи
- •§ 2.2. Аксиоматика теории цепей в параметрическом случае
- •§2.3. Прохождение сигналов через параметрические r – цепи
- •§2.4. Прохождение сигнала через параметрические
- •§ 2.5. Процессы в параметрической колебательной системе с одной степенью свободы. Энергетическое рассмотрение стационарных колебаний в системах с одной степенью свободы
- •§ 2.5.1. Процессы в механической параметрической колебательной
- •§ 2.5.2. Энергетическое рассмотрение стационарных колебаний в системах с одной степенью свободы
- •§ 2.6. Анализ процессов в параметрическом колебательном контуре на основе уравнения Матье
- •§ 2.7. Параметрическое усиление колебаний в одноконтурной системе. Синхронный режим. Асинхронный режим
- •§2.8. Параметрический генератор (параметрон)
- •§2.9. Двухконтурные параметрические системы
- •§2.9.1.Теорема Менли-Роу
- •§2.9.2 .Двухконтурный параметрический усилитель нерегененративного типа
- •§2.9.3 .Двухконтурный параметрический усилитель регененративного типа
- •§ 2.9.4 Параметрические умножение и деление частоты
- •§2.11. Некоторые приближенные методы исследования процессов в параметрических системах
- •§2.11.1. Метод «замороженного» параметра
- •§2.11.2. Алгоритм метода замороженного параметра для задачи о свободных и вынужденных колебаниях в параметрических цепях
- •§2.11.3 Метод последовательных приближений
- •§2.11.3. Метод вкб (Вентцеля-Крамера-Бриллюэна)
- •Глава ш Анализ колебаний в нелинейных цепях
- •§3.1. Нелинейные элементы цепей
- •§3.2 Аппроксимация характеристик нелинейных элементов
- •§3.3 Преобразование спектра колебаний нелинейной цепью
- •§3.4 Особенности задач анализа колебаний в нелинейных цепях
- •§3.5 Анализ колебаний в цепях, составленных из нелинейных активных сопротивлений
- •§3.6. Метод линеаризации
- •§3.7. Метод гармонической линеаризации (мгл)
- •§3.7.1. Эквивалентные параметры нелинейных элементов
- •§3.7.2. Автогенератор гармонических колебаний.
- •§3.8. Методы малого параметра. Метод последовательных приближений
- •§3.9. Метод медленно меняющихся амплитуд (ммма).
- •§3.10. Метод малого параметра. Исследование ммма колебаний в автогенераторе на туннельном диоде
- •§3.11. Метод фазовой плоскости
- •§3.11. 1.Метод фазовой плоскости. Метод изоклин
- •§3.11.2. Метод фазовой плоскости. Особые точки
- •§3.11.2.Исследование методом фазовой плоскости схемы на
- •§1.1. Преобразование Лапласа и его основные свойства 7
- •610077,М. Харків, пл. Свободи, 4.
- •610077,М. Харків, пл. Свободи, 4.
§2.9.2 .Двухконтурный параметрический усилитель нерегененративного типа
Рассмотрим случай, когда коэффициенты m и n положительны и равны единице. Тогда , из теоремы Менли-Роу (2.79) получаем
. (2.80)
В третьем (холостом) контуре нет никаких источников, поэтому по отношению к нему ёмкость вносит энергию в контур. Следовательно, на третьем контуре ёмкость энергию расходует и поэтому . Из выражения (2.80) вытекает, что. Значит, энергия, передаваемая в третий контур, вносится и сигналом и генератором накачки. Кроме того из равенства (2.80) следует, что мощности соотносятся прямо пропорционально частотам колебаний каждого из контуров:
. (2.81)
Нарисуем спектрограммы мощностей: так как мощности пропорциональны частотам (2.78), то это можно представить графиком (рис.2.25). Пусть , тогда получаем следующий график
а) б)
Рис.2.25. Соотношения между частотами и мощностями входного сигнала,
генератора накачки и холостого контура для случая а)и б)
Коэффициент усиления по мощности - это отношение мощности выходного сигнала к мощности входного. В данном варианте мощность поступает только в холостой контур, поэтому выходной мощностью является мощность . Входной сигнал характеризуется мощностью, следовательно,
.
Тогда из выражения (2.81) следует
. (2.82)
Следовательно – это усилитель мощности нерегенеративного типа, так как энергия передается из контура генератора накачки в холостой контур и из сигнального контура также в холостой контур. В сигнальный контур энергия не поступает. Это будет линейный усилитель, так как сигнал управляет уровнем отбора энергии от генератора накачки по линейному закону. В рассматриваемом усилителе отсутствует регенерация, т.е. компенсация потерь в контуре за счет энергии колебаний, передаваемой из другой цепи (из цепи генератора накачки). Такой усилитель устойчиво работает при любой мощности генератора накачки.
Выводы:
1) это усилитель нерегенеративного типа (генератор накачки не увеличивает энергию сигнального контура)
2) частота колебаний генератора накачки может быть как больше, так и меньше частоты сигнала. Но чем больше , тем большее значение принимает
3) в таком усилителе происходит усиление с преобразованием частоты вверх
4) повышение значения частот создаёт технические трудности при использовании 2-х контурного параметрического усилителя в СВЧ диапазоне.
§2.9.3 .Двухконтурный параметрический усилитель регененративного типа
Рассмотрим случай, когда коэффициенты m и n равны единице, но имеют разный знак. Тогда , причем необходимо, чтобы. В случае,, т.е. энергия будет отбираться из сигнального контура и вноситься в контур генератора накачки. Т.о. усилителя не будет, т.к. генератор накачки предназначен для того чтобы отдавать свою энергию на усиление полезного сигнала, а не отбирать ее.
Т.к. 3-й контур лишь потребляет энергию (это холостой контур), то , тогда из теоремы Менли-Роу (2.76) следует, что
.
В этом случае генератор накачки вносит энергию, как в холостой контур нагрузки, так и в сигнальный контур. Поэтому, если вносимая энергия превысит уровень потерь, то этот усилитель превратится в генератор. Следовательно, у нас регенеративное усиление и мощность можно снимать как с сигнального контура, так и с холостого контура.
При этом P2=Pс - это доля мощности, внесенная в сигнальный контур. Т.к. полезную мощность можно снимать как с нагрузочного контура, так и с сигнального, то для случая когда fн<2fc, находим, что Р3=Рх < Р2=Рс, поэтому в этом случае, усиленный сигнал выгоднее снимать с сигнального контура. Если же fн>2fc , то Р3=Рх > Р2=Рс, и поэтому в этом случае усиленный сигнал выгоднее снимать с холостого контура.
Вывод. В рассмотренных случаях рис.2.26 мощность генератора накачки вносится не только в третий контур (холостой), но и во второй (сигнальный), компенсируя при этом в нем потери. Следовательно, это усилитель регенеративного типа. Мощность генератора накачки в таком усилителе не должна превышать некоторый уровень, иначе усилитель превратится в автогенератор. В этом усилителе fн должна быть обязательно больше fс. Если она больше fс, но меньше чем 2fс, то целесообразно выходной сигнал извлекать из сигнального контура. Если fн больше, чем 2fс, то выгодней усиленное колебание извлекать из холостого контура. Таким образом, в рассматриваемом двухконтурном параметрическом усилителе возможно усиление сигнала на входной частоте. При этом полезный сигнал должен сниматься с входного контура. Однако, т.к. частично энергия генератора накачки передается и в
Рис.2.26. Соотношения между частотами и мощностями в случае
регенеративного усилителя
холостой контур, то возможно снимать усиленный сигнал и с холостого контура. В этом случае усиленный сигнал получается на комбинационной частоте f3=f2-f1, т.е. данный тип усилителя может использоваться и для одновременного преобразования усиленного сигнала по частоте.