- •Лабораторная работа №6 Определение коэффициента вязкости жидкости
- •Краткая теория Предмет гидродинамики и реологии Уравнение Бернулли для идеальной жидкости
- •Вязкость жидкости
- •Слоистое, ламинарное течение вязкой жидкости по цилиндрической трубе с градиентом скорости между слоями жидкости dυ/dx
- •1. Определение коэффициента вязкости жидкостей капиллярным вискозиметром
- •Капиллярный вискозиметр
- •2. Определение коэффициента вязкости жидкости с помощью медицинского вискозиметра
- •Медицинский вискозиметр
- •3. Определение коэффициента вязкости жидкостей методом Стокса
- •Установка для определения коэффициента вязкости жидкости методом Стокса
- •Порядок выполнения работы
- •Зависимость коэффициента вязкости дистиллированной воды от температуры
- •Метод измерения вязкости медицинским вискозиметром
- •Упражнение 3.Определение коэффициента вязкости методом Стокса
Лабораторная работа №6 Определение коэффициента вязкости жидкости
Студент должен знать:особенности молекулярного строения жидкостей; понятие идеальной и реальной жидкости, коэффициент вязкости и единицы его измерения; понятия ньютоновской и неньютоновской жидкостей; вывод формулы Пуазейля; гидравлическое сопротивление; распределение давления при течении жидкости по сосудам постоянного и переменного сечения; виды течения жидкости (ламинарное и турбулентное), число Рейнольдса, кинематическая вязкость; методы определения коэффициента вязкости (капиллярным медицинским вискозиметром, методом Стокса - с выводом формул); реологические свойства крови и особенности движения ее по сосудам.
Студент должен уметь:определять коэффициент вязкости жидкостей; оценивать погрешности измерений.
Краткая теория Предмет гидродинамики и реологии Уравнение Бернулли для идеальной жидкости
Актуальность изучения гидродинамики и в частности гемодинамики обусловлена, прежде всего, тем, что обеспечение жизнедеятельности тканей, органов связано с кровообращением. Нарушения в системе кровообращения, тромбозы являются причиной многих заболеваний. В нашей и многих других странах мира более 50% смертельных исходов связано с сердечно-сосудистыми заболеваниями (ишемическая болезнь сердца, головного мозга, конечностей, инфаркт миокарда, инсульт, гипертензии различной этиологии, диссеминированное внутрисосудистое свертывание крови и многие другие).
Жидкости занимают промежуточное положение между газами и твердыми телами. Жидкие среды составляют большую часть организма, поэтому изучение механических свойств и течения жидкостей является весьма актуальным для медицины.
В гидродинамике изучаются вопросы движения несжимаемой жидкости и взаимодействие их при этом с окружающими телами. Реальные жидкости малосжимаемы, поэтому можно говорить приблизительно об их несжимаемости.
Реологиейназывают учение о деформируемости и текучести вещества (в том числе и жидкости) и совокупность методов их исследования.
В гидро- и гемодинамике важным параметром является объемная скорость течения жидкости Q = V/t.
Для стационарного ламинарного течения идеальной (не имеющей внутреннего трения) и несжимаемой жидкости по трубам переменного сечения справедливо два основных уравнения гидродинамики:
1. Объемная скорость течения жидкости - уравнение неразрывности струи, где:υ- скорость жидкости,S - площадь сечения трубы.
2. -уравнениеБернулли, согласно которому полное давление жидкости одинаково во всех точках линии тока, где:-гидростатическое,P - статическое,- динамическое давления жидкости.
Вязкость жидкости
В реальной жидкости все закономерности течения жидкости усложняются вследствие наличия сил внутреннего трения - вязкости. При движении жидкости по трубе скорость различных слоев будет разной (рис.1). С наибольшей скоростью движутся слои в середине трубки, с наименьшей – слои, приближающиеся к стенке. Между слоями образуется градиент скорости: , где- расстояние между соседними движущимися слоями с разностью скоростей. Наличие градиента скорости обусловлено передачей количества движения от слоя к слою за счет сил трения между слоями. Согласно закону Ньютона градиент скорости пропорционален возникающим при этом силам внутреннего трения, действующим на единицу площади соприкасающихся слоев:, откуда сила внутреннего трения между слоями жидкости равна.
υ2dυ
υ1
Рис. 1.