Лабораторная работа №4 Определение отношения теплоемкостей по скорости звука в газе
Студент должен знать: уравнение Клапейрона-Менделеева, первое начало термодинамики, выражение для внутренней энергии идеального газа через число степеней свободы, виды теплоемкостей, значения молярных теплоемкостей при изопроцессах (V=const, p=const, T=const) и при адиабатическом процессе, уравнение Пуассона для адиабатического процесса, природу звука в газе, расчетную формулу для нахожденияпо скорости звука в газе, способы измерения скорости звука по резонансу в воздушном столбе.
Студент должен уметь: работать с электроприборами, измерять скорость звука по резонансу в воздушном столбе.
Краткая теория Теплоемкость газов
При термодинамическом равновесии состояние газа в целом может характеризоваться тремя параметрами: давлением P, объемомV и температуройТ.
Соотношение, связывающее между собой эти величины, называется уравнением состояния газа. Для идеального газа таковым является уравнение Клапейрона - Менделеева, которое для данной массы газа mимеет вид:
,
где - молярная масса газа,
R-универсальная газовая постоянная.
При равновесном переходе газа из одного состояния в другое, т.е. при термодинамическом процессе, должно выполниться первое начало термодинамики, которое можно сформулировать следующим образом:
количество теплоты dQ, переданное газу, идет на изменение его внутренней энергииdUи на работуdA, совершаемую газом против внешних сил:dQ = dU + dA
Элементарная работа dA=pdV, а внутренняя энергия одного киломоля идеального газа определяется по формуле
, (1)
где i- число степеней свободы молекулы газа,
Для одноатомных молекул i=3 (только 3 поступательных степени свободы); для двухатомныхi=5 (3 поступательных и 2 вращательных); для трех и более атомныхi=6 (3 поступательных и 3 вращательных).
Теплоёмкостью С называется величина, равная отношению сообщенного телу при нагревании количества теплоты dQк вызванному этим процессом изменению температурыdT:
Различают удельную теплоемкость Cуд– теплоёмкость одного килограмма газа в молярнуюС- теплоёмкость одного киломоля газа. Эти теплоёмкости связаны между собой равенством:
Теплоемкости для одного и того же газа не являются постоянными величинами, а зависят от характера процесса, при котором происходит нагревание газа, т.к. одному и тому же изменению температуры dTмогут соответствовать различные значения работыdA.
Рассмотрим основные изопроцессы, протекающие в одном киломоле идеального газа и найдем соответствующие им теплоёмкости.
а) Изохорический процесс (V= const)
В этом случае dV=0, следовательно, dA=0 и всё подводимое к газу количество теплоты идет на увеличение его внутренней энергии dU:
dQ = dU.
Тогда молярная теплоемкость при постоянном объёме, учитывая (I), равна:
. (2)
б) Изобарический процесс(p = const)
В этом случае молярная теплоемкость
. (3)
Из уравнения состояния газа для одного киломоля имеем:
. (4)
Т.к, p = const,тоdp=0 и pdV=RdT. (4а)
Подставляя (4а) в (3) и заменяя dUсогласно (2) на, получим окончательно:
. (5)
в) Изотермический процесс(T = const)
В этом случае dT =0 и dQ = dA,т.е. все подводимое количество теплоты вдет на совершение газом работы, а его внутренняя энергия остается постоянной. Т.к. температура при этом не изменяется, то молярная теплоёмкость равна .
Адиабатический процесс (dQ =0, dU + dA =0) – процесс, происходящий при отсутствии теплообмена между газом и окружающей средой. Т.к. при этом dQ =0,то молярная теплоёмкость равна нулю.
Выведем уравнение адиабатического процесса (уравнение Пуассона).
dA = -dU или pdV = -CvdT. (6)
Разделив равенство (4) на (6), учитывая (5),получим:
или , (7)
где - отношение теплоемкостей, называемое показателем адиабаты.
Если вместо СриСvподставить в выражение дляих значения через число степеней свободы идеального газаi, то получим:
. (8)
Интегрируя и потенцируя уравнение (7), получим уравнение Пуассона:
. (9)
В данной работе определяется отношение для воздуха по скорости звука в нем.