- •Гидравлика
- •1. Предмет гидравлики
- •2. Общая характеристика жидкости
- •3. Системы единиц измерения
- •4. Силы, действующие на жидкость
- •Следовательно, давление – это сила, которая действует на единицу площади и направлена по нормали.
- •5. Основные физические свойства жидкостей
- •Плотностью однородной жидкости называется отношение массы жидкости к ее объему
- •А касательное напряжение (сила, действующая на единицу площади)
- •Зависимость (5.3) выражает закон вязкого трения Ньютона и справедлива при слоистом (ламинарном) течении жидкости.
- •6. Кинематика
- •6.1. Основные определения. Виды движения
- •Потоки равномерные и неравномерные, напорные и безнапорные
- •6.2. Уравнение неразрывности для потока
- •Если жидкость несжимаема и плотность постоянна, то из (6.2) следует постоянство объёмного расхода q
- •6.3. Расход жидкости и средняя скорость
- •6.4. Изменение скорости вдоль потока
- •7. Гидростатика
- •7.1. Гидростатическое давление и его свойства
- •7.2. Основное уравнение гидростатики
- •7.3. Виды давления
- •7.4. Закон Паскаля
- •7.5. Пьезометрическая высота. Вакуум
- •Приборы для измерения давления
- •7 1.6. Напор. Удельная потенциальная энергия
- •7.7. Эпюра гидростатического давления
- •7.8. Давление жидкости на плоские фигуры
- •7.9. Давление жидкости на криволинейные поверхности
- •7.10. Закон Архимеда
- •7.11. Схемы гидравлических регуляторов
- •8. Динамика жидкости
- •8.1. Полная энергия частицы движущейся жидкости
- •8.2. Уравнение Бернулли для идеальной жидкости
- •8.3. Уравнение Бернулли для потока реальной жидкости
- •9. Гидравлические сопротивления
- •9.1. Ламинарное и турбулентное движения жидкости
- •9.2. Распределение скоростей и расход в ламинарном потоке
- •9.3. Турбулентное движение и его особенности
- •9.4. Распределение скорости по сечению круглой трубы при турбулентном режиме
- •9.5. Природа гидравлических сопротивлений. Потери по длине и местные
- •10. Экспериментальные результаты по определению потерь при турбулентном движении жидкости
- •10.1. Абсолютная и относительная шероховатость
- •10.2. Закономерности изменения коэффициента гидравлического трения
- •10.3. Зависимости для коэффициента гидравлического сопротивления и области их применения
- •10.4. Местные потери напора
- •Потери напора при внезапном расширении трубы
- •Коэффициенты местных сопротивлений в некоторых практически важных случаях
- •Значения коэффициента потерь при внезапном сужении потока
- •Вход в трубу
- •Значения коэффициента потерь
- •11. Гидравлические расчеты трубопроводов
- •11.1. Классификация трубопроводов
- •11.2. Уравнение для расчета простого трубопровода
- •11.3. Три задачи по расчету простого трубопровода
- •11.4. Последовательное и параллельное соединения трубопроводов Последовательное соединение
- •Параллельное соединение
- •11.5. Движение жидкости в трубах и каналах некруглого сечения
- •11.6. Изменение пропускной способности трубопровода в процессе его эксплуатации
- •11.7. Гидравлический удар в трубопроводах
- •11.8. Сифонный трубопровод
- •11.9. Характеристика трубопровода
- •11.10. Трубопроводы с насосной подачей жидкости
- •11.11. Формула для мощности центробежного насоса
- •11.12. Определение наивыгоднейшего диаметра трубопровода
- •12. Равномерное движение воды в открытых руслах
- •12.1. Условия равномерного движения
- •12.2. Основные расчётные формулы
- •12.3. Геометрические элементы сечения каналов
- •12.4. Основные типы задач по расчёту открытых каналов
- •13. Удельная энергия сечения
- •14. Критическая глубина
- •15. Критический уклон. Спокойные и бурные потоки
- •16. Неравномерное движение воды в открытых руслах
- •16.1. Основные определения
- •16.2. Основное уравнение неравномерного движения
- •16.4. Формы кривых свободных поверхностей для русла с прямым уклоном дна
- •16.5. Построение кривых свободной поверхности
- •17. Истечение жидкости через водосливы
- •17.1. Основные определения и обозначения
- •17.2. Классификация водосливов
- •17.3. Основная формула расхода через водослив
- •17.4. Истечение через водослив с тонкой стенкой
- •17.5. Водослив практического профиля
- •17.6. Водослив с широким порогом
- •18. Гидравлический прыжок
- •18.1. Общие сведения
- •18.2. Основное уравнение гидравлического прыжка в призматическом русле
- •18.3. Прыжковая функция и ее график
- •18.4. Определение сопряженных глубин в призматическом трапецеидальном русле
- •18.5. Определение сопряженных глубин в прямоугольном русле
- •18.6. Длина гидравлического прыжка в прямоугольном русле
- •Литература
- •Оглавление
10. Экспериментальные результаты по определению потерь при турбулентном движении жидкости
С точки зрения инженерных приложений главными являются следующие задачи: а) как определить потери напора (энергии); б) как распределены скорости по сечению трубы.
10.1. Абсолютная и относительная шероховатость
На потери напора по длине при турбулентном режиме может оказывать влияние шероховатость стенок. Под шероховатостью будем понимать присутствие у любой поверхности неровностей (выступы и впадины). При заводском изготовлении труб шероховатость их внутренних стенок носит нерегулярный характер, как по высоте, так и по расположению, и поэтому одним параметром охарактеризована быть не может. Несмотря на это, в технических расчетах выбирают единственный параметр, а именно среднюю высоту выступов шероховатости; ее обозначают k (или Δ).
Абсолютной шероховатостью k называют среднюю высоту выступов шероховатости.
Опыты показали, что при одной и той же величине абсолютной шероховатости влияние ее на величину гидравлического сопротивления различно в зависимости от диаметра трубы. Поэтому вводится величина относительной шероховатости .
Относительной шероховатостью называется отношение абсолютной шероховатости к диаметру трубы, т.е. .
10.2. Закономерности изменения коэффициента гидравлического трения
Потери напора по длине трубопровода обычно находят по формуле (9.14). При этом основной задачей является определение коэффициента
гидравлического трения . В общем случае коэффициент гидравлического трения может зависеть от двух безразмерных параметров – числа
Re = и k/d, т.е. .
На рис. 10.1 представлен экспериментальный график зависимости коэффициента от числа Рейнольдса, на нем изменение коэффициентапредставлено рядом кривых, каждая из которых соответствует определённой относительной шероховатости, т.е. отношениюk/d.
На графике можно выделить три области: I - область гидравлически гладких труб, соответствующую сравнительно малым числам Рейнольдса, II - область доквадратичного сопротивления, III - область квадратичного сопротивления. В области гидравлически гладких труб коэффициент зависит от числа Рейнольдса, в доквадратичной области коэффициентзависит от числаRe и от относительной шероховатости, а в области квадратичного сопротивления – только от относительной шероховатости.
10<<500 500< Red<2300
Рис. 10.1. График Мурина – Шевелёва
10.3. Зависимости для коэффициента гидравлического сопротивления и области их применения
Для определения потерь по длине применяется формула Дарси-Вейсбаха
h1 = λ.
Чтобы выбрать соответствующую зависимость для λ, предлагается простой алгоритм. Обычно заданы: расход Q, диаметр трубы d, кинематический коэффициент вязкости ν и величина эквивалентной шероховатости kэ (из таблиц) для данного материала. В табл. 10.1 приведены значения kэ для труб из разных материалов.
Таблица 10.1
Трубы, их материалы и состояние стенок |
k, мм |
Стальные цельнотянутые новые |
0,02 – 0,07 |
Стальные цельнотянутые, находившиеся в эксплуатации |
0,2 – 0,5 |
Стальные цельнотянутые после продолжительной эксплуатации, сильно заржавленные |
До 1,0 |
Железные оцинкованные |
0,15 – 0,18 |
Чугунные асфальтированные новые |
0,13 |
Чугунные новые |
0,25 |
Чугунные, находившиеся в эксплуатации |
1,4 |
Определяют:
а) среднюю скорость V==;
б) число Рейнольдса Rе = ;
в) относительную шероховатость .
1. Если Rе < 2300, то имеет место ламинарный режим и
λ = . (10.1)
2. Если Rе > 4000, то определяют величину параметра
Rе.
3. Если Rе<10, то имеет место гладкостенная зона сопротивления и λ определяется по формуле Блазиуса
λ = . (10.2)
4. Если 10 < Rе<500, то имеет место доквадратичная зона сопротивления и λ определяется по формуле Альтшуля
λ = 0,11 (10.3)
5. Если Rе>500, то имеет место квадратичная зона сопротивления и λ определяется по формуле Шифринсона
λ = 0,11 . (10.4)
Задача 10.1. Определить, какой степени средней скорости пропорциональны потери по длине в каждой из зон сопротивления.
Решение. Используется формула Дарси-Вейсбаха (9.14) и зависимость для в соответствующей зоне сопротивления.
1. Для ламинарного режима 64/Rе и потери hl выразятся так
или, сокращая числитель и знаменатель на V, .
В правой части последней формулы первый сомножитель не зависит от скорости и величина hl имеет вид hl = , т.е. потери в ламинарной зоне сопротивления пропорциональны первой степени скорости.
2. В зоне квадратичного сопротивления λ определяется по формуле λ=0,11, а потери выразятся так hl=0,11.
Так как первый сомножитель в правой части не зависит от скорости, то потери hl пропорциональны скорости в квадрате, откуда и название зоны – квадратичная зона сопротивления.
Задача 10.2. Поток в трубе находится в квадратичной зоне сопротивления. Как изменятся потери по длине в этой трубе, если расход в ней увеличить в два раза?
Решение. Учитывая решение задачи 10.1, заключаем, что если расход увеличить в два раза, то и средняя скорость увеличится в два раза и поэтому (поскольку зона квадратичная) потери возрастут в 22, т.е. в 4 раза.
Задача 10.3. Отрезок трубы внутренним диаметром d1=100 мм был заменен отрезком трубы такой же длины, но внутренним диаметром d2, в 2 раза меньшим: d2=50 мм.
Определить, как изменились потери на этом участке при такой замене. Расход воды остался таким же; считаем для упрощения решения, что в обоих случаях квадратичный режим, изменение λ не учитываем.
Решение. Для решения задачи достаточно определить отношение потерь h1 в трубе с d1=100 мм к h2 в трубе с d2=50 мм. Выражения для h1 и h2 по формуле Дарси-Вейсбаха (9.14)
и . Их отношение.(10.5)
Согласно уравнению неразрывности
или .
Если возведем обе части последнего равенства в квадрат, получим
. (10.6)
Подставляя (10.6) в (10.5), имеем окончательно .
Если , то
.
Таким образом, потери увеличились в 32 раза! Если учесть, что также зависит от диаметра, то получим несколько меньшее число.
Этот же результат возможно получить, оценивая порядок величин, а именно, потери выражаются зависимостью
или .(10.7)
Средняя скорость выражается так
V=Q/S или V~1/d 2,
т.е. при обратно пропорциональна квадрату диаметра, а средняя скорость в квадрате, соответственно, обратно пропорциональна четвертой степени диаметра, т.е.
V2 ~1/d 4 . (10.8)
Имея в виду (10.7) и (10.8), получаем в данном случае
h1~1/d 5,
т.е. потери обратно пропорциональны диаметру в пятой степени. Этот результат имеет большое значение при гидравлических расчетах водопроводных сетей.