- •Введение
- •Введение электрическая цепь и ее элементы
- •Основные топологические понятия теории электрической цепи
- •1. Линейные электрические цепи постоянного тока
- •1.1. Уравнения Кирхгофа для цепи постоянного тока
- •1.2. Решение классической задачи расчета электрической цепи
- •1.3. Примеры расчета электрической цепи постоянного тока
- •1.4. Эквивалентное преобразование пассивных участков электрической цепи
- •1.4. Методы расчета электрических цепей с несколькими источниками энергии
- •2. Однофазные цепи синусоидального тока
- •2.1. Основные понятия
- •2.2. Однофазные электрические цепи переменного тока
- •2.2.1. Цепь с r-элементом
- •2.2. Цепь с l-элементом
- •2.2.3. Цепь с с-элементом
- •2.2.4. Последовательные соединения rlc–элементов в цепи синусоидального тока
- •2.2.5. Параллельно соединенные элементы в цепи синусоидального тока
- •2.2.6. Мощность цепи синусоидального тока
- •2.3.7. Примеры решения задач расчета цепи синусоидального тока Задача 1
- •Задача 2
- •Задача 3 Баланс моста синусоидального тока
- •Задача 4 Делитель напряжения в цепи синусоидального тока
- •2.4. Частотные свойства цепей синусоидального тока
- •2.5. Четырехполюсники
- •3. Трехфазные электрические цепи
- •3.1. Элементы трехфазной электрической цепи
- •3.2. Способы соединения фаз в трехфазной электрической цепи
- •3.3. Способы включения приемников в трехфазной цепи
- •3.4. Соединение элементов трехфазной цепи «звездой»
- •3.5. Аварийные режимы в трехпроводной цепи
- •3.6. Соединение элементов трехфазной цепи «треугольником»
- •3.7. Мощность трехфазных цепей
- •4. Переходные процессы в линейных электрических цепях
- •4.1. Общие положения анализа переходных процессов
- •4.2. Заряд и разряд конденсатора через резистор
- •4.2.1. Процесс заряда
- •4.2.2. Процесс разряда
- •4.2.3. Уравнение, описывающее процессы заряда и разряда
- •4.3. Переходные процессы в индуктивной катушке с источником постоянного напряжения
- •4.3.1. Замыкание ключа
- •4.3.2. Размыкание ключа
- •4.4. Операторный метод
- •4.4.1. Основы применения операторного метода
- •4.4.2. Законы Ома и Кирхгофа в операторной форме
- •4.4.3. Применение операторного метода
- •5.2. Анализ линейных цепей несинусоидального тока
- •5.3. Электрические фильтры
- •6. Нелинейные электрические цепи
- •6.1. Основные понятия
- •6.2. Нелинейные цепи постоянного тока
- •Метод линеанизации
- •6.3. Нелинейные цепи переменного тока
2.2.5. Параллельно соединенные элементы в цепи синусоидального тока
Необходимо определить токи цепи, представленной на рис. 2.17 и состоящей из двух параллельных ветвей, в одной из которых находится индуктивный элемент, а в другой - емкостной. К цепи подведено синусоидальное напряжение:
u = Um sin (t +u).
Первый закон
Кирхгофа для мгновенных значений токов:
i,
i1
и
i2
имеет вид:
i =
i1
+
i2,
а в случае
представления этого закона в комплексной
форме:
Рис. 2.17
Величины токов иопределяются законом Ома:
где Z1 = R2 + jXL, Z2 = R2 - jXC.
Тогда:
где Y = Y1 + Y2 – эквивалентная проводимость цепи.
При параллельном соединении ветвей эквивалентная комплексная проводимость равна сумме комплексных проводимостей ветвей. Это правило справедливо для любого числа параллельно включенных ветвей.
Вектор тока можно представить как сумму активной и реактивной его составляющих:
С другой стороны, согласно закона Ома:
где g и в – активная и реактивная компоненты проводимости Y. Следовательно:
Анализ фазовых соотношений между током i и напряжением U проводится с использованием векторных диаграмм рис. 2.18.
Рис. 2.18
Напряжение является общим для обеих параллельных ветвей. Ток1 первой ветви, содержащей индуктивный элемент, отстает по фазе от напряжения на угол1. Ток 2 второй ветви, содержащей емкостной элемент, опережает по фазе напряжение на угол2. Поэтому для суммарного тока составляющие определяются как:
Рассматриваются три случая:
Вектор тока отстает от вектора напряженияна угол. Следовательно, цепь носит активно-индуктивный характер.
Вектор тока опережает вектор напряженияна угол. Следовательно, цепь носит активно-емкостной характер.
Между векторами тока и напряжениянет сдвига по фазе ( = 0). Следовательно, цепь носит только активный характер. Такой режим цепи называется резонансом тока.
С учетом того, что реактивной одной из ветвей определяется индуктивным элементом, а реактивность другой – емкостным, вводятся обозначения реактивной проводимости каждой ветви: в1 = в2, вr = вC. Тогда условие резонанса токов можно записать как:
вL = вC.
Это условие можно выразить через сопротивления элементов в ветвях. Поскольку реактивная составляющая проводимости
Таким образом, условие резонанса токов определяется не только реактивными, но и активными составляющими ветвей.
Необходимо иметь в виду, что при параллельном соединении ветвей цепи синусоидального тока ток неразветвленного участка может быть существенно меньше токов в ветвях после разветвления. Такая возможность объясняется тем, что в этих ветвях реактивные составляющие токов находятся в противофазе.
Пример. Определить показания амперметров в неразветвленном участке цепи и в ветви с индуктивным элементом, если в ветви с емкостным элементом амперметр показывает действующее значение тока 10 А. Величины сопротивлений элементов цепи, представленной на рис. 2.19, следующие: XC = 10 Ом, XL = 10 Ом, R = 5 Ом.
Действующее значение напряжения, подводимого к цепи:
U = XCIC = 1010 = 100 В.
Рис. 2.19
Действующее значение тока в ветви с индуктивным элементом:
Активная составляющая этого тока:
Реактивная составляющая этого тока:
Рис. 2.20
Активная и реактивная составляющие токов приведены на векторной диаграмме рис. 2.20. Ток в ветви с емкостным элементом имеет только реактивную составляющую. Ее величина равна 10 А. Поэтому реактивная составляющая тока неразветвленного участка:
Ip = I1p – I2p = 8 – 10 =-2 A.
Активная составляющая тока в неразветвленном участке равна активной составляющей тока ветви с индуктивным элементом.
Iа = I1а.
Следовательно, действующее значение тока в неразветвленном участке: