- •Введение
- •Введение электрическая цепь и ее элементы
- •Основные топологические понятия теории электрической цепи
- •1. Линейные электрические цепи постоянного тока
- •1.1. Уравнения Кирхгофа для цепи постоянного тока
- •1.2. Решение классической задачи расчета электрической цепи
- •1.3. Примеры расчета электрической цепи постоянного тока
- •1.4. Эквивалентное преобразование пассивных участков электрической цепи
- •1.4. Методы расчета электрических цепей с несколькими источниками энергии
- •2. Однофазные цепи синусоидального тока
- •2.1. Основные понятия
- •2.2. Однофазные электрические цепи переменного тока
- •2.2.1. Цепь с r-элементом
- •2.2. Цепь с l-элементом
- •2.2.3. Цепь с с-элементом
- •2.2.4. Последовательные соединения rlc–элементов в цепи синусоидального тока
- •2.2.5. Параллельно соединенные элементы в цепи синусоидального тока
- •2.2.6. Мощность цепи синусоидального тока
- •2.3.7. Примеры решения задач расчета цепи синусоидального тока Задача 1
- •Задача 2
- •Задача 3 Баланс моста синусоидального тока
- •Задача 4 Делитель напряжения в цепи синусоидального тока
- •2.4. Частотные свойства цепей синусоидального тока
- •2.5. Четырехполюсники
- •3. Трехфазные электрические цепи
- •3.1. Элементы трехфазной электрической цепи
- •3.2. Способы соединения фаз в трехфазной электрической цепи
- •3.3. Способы включения приемников в трехфазной цепи
- •3.4. Соединение элементов трехфазной цепи «звездой»
- •3.5. Аварийные режимы в трехпроводной цепи
- •3.6. Соединение элементов трехфазной цепи «треугольником»
- •3.7. Мощность трехфазных цепей
- •4. Переходные процессы в линейных электрических цепях
- •4.1. Общие положения анализа переходных процессов
- •4.2. Заряд и разряд конденсатора через резистор
- •4.2.1. Процесс заряда
- •4.2.2. Процесс разряда
- •4.2.3. Уравнение, описывающее процессы заряда и разряда
- •4.3. Переходные процессы в индуктивной катушке с источником постоянного напряжения
- •4.3.1. Замыкание ключа
- •4.3.2. Размыкание ключа
- •4.4. Операторный метод
- •4.4.1. Основы применения операторного метода
- •4.4.2. Законы Ома и Кирхгофа в операторной форме
- •4.4.3. Применение операторного метода
- •5.2. Анализ линейных цепей несинусоидального тока
- •5.3. Электрические фильтры
- •6. Нелинейные электрические цепи
- •6.1. Основные понятия
- •6.2. Нелинейные цепи постоянного тока
- •Метод линеанизации
- •6.3. Нелинейные цепи переменного тока
2.5. Четырехполюсники
При расчете электрических цепей, в том числе и синусоидального тока, в ряде случаев требуется определение токов только нескольких ветвей или напряжений между некоторыми узлами. Если эти ветви можно представить как одна пара входных для участка цепи, а другую как пару для выходных, то для решения таких задач целесообразно использовать теорию четырехполюсников.
Условное обозначение четырехполюсника представлено на рис. 2.34, на котором показаны возможные направления токов. При этом:
1’, 2’.
Рис. 2.34
Четырехполюсники делятся на пассивные и активные. Активным является четырехполюсник, в состав которого входят источники энергии. Четырехполюсники могут быть симметричными и несимметричными в зависимости от того изменяются или нет токи и напряжения при перемене местами входных и выходных клемм. Четырехполюсник является обратимым, если выполняется принцип взаимности, т.е. отношение напряжения на входе к току на выходе не зависит от того, какая из двух пар клемм является входной, а какая выходной. Симметричный четырехполюсник всегда обратим.
Зависимости между входными и выходными токами и напряжениями могут быть записаны в виде системы двух уравнений шести различных форм. Форма выбирается в зависимости от того, какие два из этих параметров являются задаваемыми, а какие подлежат определению. Задаваемые параметры находятся в правой части этих уравнений.
Если задаваемыми являются входное и выходное напряжения, система уравнений записывается в Y-форме:
где все коэффициенты имеют размерность проводимости.
Y
- входная
проводимость четырехполюсника при
коротком замыкании на выходе (клемм
«2»);
Y
- выходная
проводимость четырехполюсника со
стороны клемм «2» при коротком замыкании
клемм «2» на его выходе;
- передаточная
проводимость при коротком замыкании
клемм «2»;
Y
-
передаточная проводимость при коротком
замыкании клемм «1».
Для обратного четырехполюсника:
Y21 = Y12.
Для симметричного четырехполюсника:
Y11 = Y22.
Если задаваемыми являются входной и выходной ток, система уравнений записывается в Z-форме:
где все коэффициенты имеют размерность сопротивления.
Если задаваемыми являются выходные ток и напряжение, система уравнений записывается в А-форме:
где коэффициенты А11 и А22 не имеют размерности, А12 имеет размерность сопротивления, а А21 – размерность проводимости.
Если задаваемыми являются входной ток и выходное напряжение, система уравнений записывается в Н-форме:
где коэффициенты Н12 и Н21 не имеют размерности, Н12 имеет размерность сопротивления, а Н21 – размерность проводимости.
Уравнения могут быть представлены в матричном виде. Например, для уравнений в Y-форме:
где - квадратичная матрица коэффициентов.
Коэффициенты одной формы уравнений могут быть выражены через коэффициенты любой другой формы уравнений. Для примера рассматривается связь коэффициентов уравнений А-формы и коэффициентами уравнений Y-формы.
Система уравнений Y-формы после изменения направления тока I2 имеет вид:
После разрешения относительно и:
Откуда:
А11 = - А12 =
А21 = -А22 = -.
Полученные соотношения позволяют выразить условие обратимости четырехполюсника через коэффициенты «А».
А11 А21 - А12 А21 =
Если известна величина сопротивления нагрузки на выходе четырехполюсника, с использованием уравнений А-формы можно получить соотношение, определяющее его входное сопротивление (см. рис. 2.35).
Рис. 2.35
Действительно, согласно закону Ома
Zн =
Тогда входное сопротивление четырехполюсника:
Zвх =
Также можно получить соотношения для коэффициентов передачи четырехполюсника по напряжению и по току. Коэффициент передачи по напряжению определяется как отношение выходного напряжения к входному.
Коэффициент передачи по току определяется как отношение выходного тока к входному:
В ряде случаев электрическую цепь, которую можно представить в виде четырехполюсника, состоящего, в свою очередь, из ряда соединенных между собой четырехполюсников с известными значениями коэффициентов их системы уравнений Тогда могут быть определены значения коэффициентов системы уравнений четырехполюсника, в состав которого они входят.
Рис. 2.36
Пусть четырехполюсник, как показано на рис. 2.36, состоит из двух включенных друг за другом (каскадно) четырехполюсников, для которых известны матрицы коэффициентов «А». С учетом обозначений на рис.2.36:
Поскольку и
Тогда матрица передачи четырехполюсника, состоящего из двух каскадно включенных четырехполюсников:
Нетрудно показать, что при каскадном соединении n-четырехполюсников:
Пусть четырехполюсник состоит из двух четырехполюсников, соединенных, как показано на рис. 2.37. Для каждого из них известны матрицы коэффициентов Z. С учетом, что при таком соединении
и ,
а также и, получается
Рис. 2.37
Таким образом, матрица четырехполюсника, состоящего из двух, включенных по схеме рис. 2.37:
= +
Пусть четырехполюсник, как показано на рис. 2.38, состоит из двух параллельно соединенных четырехполюсников, для которых известны матрицы коэффициентов Y. При таком соединении:
и .
Тогда:
Рис. 2.38
Таким образом, при параллельном соединении двух четырехполюсников:
= +
Значения коэффициентов системы уравнений четырехполюсников определяются, исходя из его схемы замещения. При этом, в общем случае используются законы Кирхгофа. В качестве примера рассматривается вывод соотношений для Z-коэффициентов четырехполюсника с Т-образной схемой замещения (рис. 2.39).
Рис. 2.39
Для расчета этой схемы система трех уравнений, записанных с использованием законов Кирхгофа, имеет вид:
.
После исключения из уравнений тока :
.
Таким образом, соотношения Z-коэффициентов Т-образной схемой замещения:
Z11 = Z1 + Z3, Z12 = Z21 = Z3, Z22 = Z2 + Z3.