Первое начало термодинамики
Первое начало термодинамики – это количественное выражение закона сохранения и превращения энергии.
Закон сохранения и превращения энергии является универсальным законом природы и применим ко всем явлениям. Он гласит: «запас энергии изолированной системы остается неизменным при любых происходящих в системе процессах; энергия не уничтожается и не создается, а только переходит из одного вида в другой».
Это утверждение и принимается в качестве пастулата первого начала термодинамики
Первое начало термодинамики как математическое выражение закона сохранения и превращения энергии
Рассмотрим изолированную систему (т.е. систему, которая энергетический не взаимодействует с окружающей средой или с другой системой).
В этом случае в соответствии с пастулатом первого начала термодинамики имеем duиз=0.
Рассмотрим систему к которой извне подводится или отводится теплота и подводится или отводится термодинамическая работа
dQ*
dL*
Таким образом изменение внутренней энергии системы равно алгебраической сумме подведенных извне теплоты и термодинамической работы (подведенная теплота - положительна, подведенная
работа - отрицательна )
dU = dQ* + (- dL*)
или
dQ* = dU + dL*
в интегральной форме
Q1*,2 =U2 -U1 + L*1,2
dL*
dQ*
-эффективная работа;
-внешний теплообмен
Полученные уравнения учитывают только внешние эффекты и справедливы только для обратимых процессов.
Уравнения являются математическим выражением первого начала термодинамики по внешнему балансу теплоты и работы и гласят: количество теплоты подведенное извне идет на изменение внутренней энергии системы и совершение работы.
Принимая во внимание, что эффективная работа связана с термодинамической работой соотношение
dL* = dL -dL** |
и |
dL** = dQ** |
имеем
dQ** = dL**; dQ = dQ* +dQ**
dQ = dQ* + dQ** = dU + dL
Q1,2 = Q1*,2 + Q1**,2 =U 2 -U1 + L1,2
уравнения первого начала термодинамики по балансу рабочего тела, и справедливы для реальных процессов . В обратимых процессах dL** = dQ** = 0
и уравнения первого начала термодинамики по внешнему балансу и балансу рабочего тела совпадают
Первое начало термодинамики для простых тел
Для простых тел, то есть систем, состояние которых определяется двумя независимыми переменными, термодинамическая работа определяется как
dL = p ×dV и математическое выражение первого начала
термодинамики в дифференциальной форме примет следующий вид:
для термодинамической системы
dQ = dU + dL = dU + pdV
для 1 кг системы
dq = du + dl = du + pdv
Выражение удельной потенциальной работы можно представить в виде соотношения
dw = -vdp + pdv - pdv = pdv - d( pv )
из которого следует, что
dw = dl - d( pv ) ; dl = dw + d( pv )
и
dq = du + dw + d( pv ) , dq = d( u + pv ) + dw
Сумма удельной внутренней энергии ( u ) и потенциальной функции ( pv ) называется удельной энтальпией ( h = u + pv ) (Дж/кг).
Первое начало термодинамики для 1 кг простого тела по балансу рабочего тела в дифференциальной и интегральной форме:
dq = du + pdv = dh - vdp
2 |
2 |
q1,2 = u2 - u1 + ò pdv = h2 |
- h1 - òvdp |
1 |
1 |
Первое начало термодинамики по внешнему балансу
dq* = du + pdv = dh - vdp
2 |
2 |
q *1,2 = u2 - u1 + ò pdv = h2 |
- h1 - òvdp |
1 |
1 |
Аналитическое выражение первого начала термодинамики
Значения удельных внутренней энергии и энтальпии простого тела однозначно определяются двумя независимыми переменными и могут быть представлены следующим образом:
u = f ( T ,v ); h = f ( T , p )
Изменения внутренней энергии и энтальпии простого тела, как функций состояния, в элементарных процессах являются полными дифференциалами и определяются соотношениями
æ |
¶u ö |
æ |
¶u ö |
æ |
¶u ö |
|
|
du = ç |
|
÷ |
dT + ç |
÷ |
dv = cvdT + ç |
÷ |
dv |
|
|||||||
è |
¶T øv |
è |
¶v øT |
è |
¶v øT |
æ |
¶h ö |
æ |
¶h ö |
|
|
æ |
¶h ö |
|
|
dh = ç |
|
÷ |
dT + ç |
÷ |
dv = c |
p |
dT + ç |
÷ |
dp |
|
|||||||||
è ¶T øp |
ç |
÷ |
|
ç |
÷ |
|
|||
è |
¶p øT |
|
|
è |
¶p øT |
|
Подставляя выражения полных дифференциалов внутренней энергии и энтальпии в уравнение первого начала термодинамики
dq = du + pdv = dh - vdp
|
|
|
|
|
имеем |
|
|
|
|
|
|
|
|
dq = c dT + |
éæ |
¶u ö |
+ p |
ù |
×dv = c |
|
dT + |
éæ dh ö |
-v |
ù |
×dp |
||
ç |
÷ |
ú |
p |
ç |
|
÷ |
ú |
||||||
|
|||||||||||||
v |
ê |
¶v øT |
|
|
|
êç |
÷ |
|
|
||||
|
ëè |
|
û |
|
|
|
ëè dp øT |
|
û |
|