- •Частина III. Динаміка Лекція 21 основні закони динаміки
- •21.1. Чотири закони класичної механіки
- •21.2. Динамічні рівняння руху матеріальної точки в декартових координатах та в натуральній формі
- •Лекція 22 дві основні задачі динаміки матеріальної точки
- •22.1. Пряма або перша основна задача
- •22.2. Обернена, або друга, основна задача
- •План розв’язування другої ( оберненої) задачі динаміки точки:
- •22.3. Приклади розв’язання оберненої задачі динаміки матеріальної точки
- •1 . Прямолінійний рух.
- •2. Криволінійний рух.
- •Запишемо диференціальне рівняння руху матеріальної точки
- •Лекція 23 динаміка відносного руху матеріальної точки
- •23.1. Диференціальні рівняння відносного руху матеріальної точки
- •23.3. Випадок відносного спокою. Сила ваги
- •23.4. Приклади розв’язування задач динаміки відносного руху матеріальної точки
- •Запишемо векторне рівняння відносно руху точки :
- •Лекція 24 Загальні відомості про механічну систему. Моменти інерції тіл
- •24.1. Класифікація і властивості сил, що діють на механічну систему
- •1. Головний вектор всіх внутрішніх сил механічної системи дорівнює нулю:
- •2. Головний вектор-момент всіх внутрішніх сил механічної системи відносно довільного нерухомого центра дорівнює нулю:
- •24.2. Центр мас механічної системи і його положення.
- •24.3. Момент інерції твердого тіла, що обертається навколо нерухомої осі. Радіус інерції.
- •24.4. Теорема про моменти інерції тіла відносно паралельних осей:
- •24.5. Приклади визначення моментів інерції тіл канонічної форми
- •4 . Момент інерції .Кулі
- •6. Момент інерції однорідної правильної прямокутної піраміди.
- •6. Моменти інерції прямокутного паралелепіпеда:
- •Лекція 25 рух центру мас механічної системи. Кількість руху матеріальної точки. Головний вектор кількості руху механічної системи
- •25.1. Теорема про рух центра мас механічної системи
- •25.2. Імпульс сили та його проекції на координатні осі
- •Отже, проекція імпульсу сили на вісь дорівнює імпульсу проекції сили на цю вісь . Модуль і напрям імпульсу сили визначається за формулами:
- •25.3. Теорема про зміну кількості руху матеріальної точки.
- •25.4 Теорема про зміну головного вектора кількості руху механічної системи
- •25.5. Приклади розв’язання задач
- •Звідки, після нескладних перетворень дістанемо:
- •Лекція 26 момент кількості руху матеріальної точки
- •26.1. Момент кількості руху матеріальної точки відносно центра і осі
- •26.2. Теорема про зміну моменту кількості руху матеріальної точки:
- •26.3. Рух матеріальної точки під дією центральної сили. Закон площин
- •Лекція 27 кінетичний момент механічної системи
- •27.1 Головний момент кількості руху механічної системи або кінетичний момент механічної системи відносно центра та відносно осі
- •27.2. Кінетичний момент тіла, що обертається навколо нерухомої осі, відносно цієї осі
- •27.3. Теорема про зміну кінетичного моменту механічної системи.
- •27.4 . Збереження кінетичного моменту механічної системи
- •27.5. Приклад розв’язання задачі
- •Робота сили та кінетична енергія матеріальної точки матеріальної системи Лекція 28 Робота сили та її Потужність
- •28.1. Формули визначення роботи сили та її потужності потужності
- •28.2. Теорема про роботу рівнодійної:
- •28.3. Теорема про роботу внутрішніх сил незмінної системи
- •28.4. Робота сили ваги
- •28.5. Робота сили пружності на скінченому прямолінійному переміщенні
- •2 8.6. Робота і потужність сили, прикладеної до твердого тіла, що обертається навколо нерухомої осі
- •29.1. Теорема про зміну кінетичної енергії матеріальної точки
- •29.2. Закон збереження повної механічної енергії матеріальної точки при дії на неї потенціальних сил:
- •29.3. Теорема про зміну кінетичної енергії механічної системи
- •29.4. Обчислення кінетичної енергії механічної системи в залежності від виду її руху
- •30.1. Диференціальні рівняння поступального руху твердого тіла
- •30.2. Диференціальне рівняння обертального руху твердого тіла навколо нерухомої осі
- •30.3. Фізичний маятник та його малі коливання.
- •Обмежимося розглядом малих коливань фізичного маятника, для яких . Тоді рівняння (30.6) набуде вигляду:
- •30.5. Експериментальне визначення моментів інерції тіл
- •30.5. Диференціальні рівняння плоскопаралельного руху твердого тіла.
- •30.7. Приклади розв’язання задач
- •Лекція 31 принцип д’аламбера. Головний вектор і головний момент сил інерції
- •31.1. Принцип д’Аламбера для матеріальної точки
- •31.2. Принцип д’Аламбера для механічної системи
- •31.3. Головний вектор і головний момент сил інерції
- •Лекція 32 застосування принципу д’аламбера
- •32.1. Зведення сил інерції точок твердого тіла до найпростішого вигляду при поступальному, обертальному та плоскопаралельному русі
- •32.2. Визначення додаткових динамічних реакцій при русі зв’язаної механічної системи.
- •32.3. Приклад визначення додаткових динамічних реакцій підшипників при обертальному русі механічної системи навколо нерухомої осі
32.2. Визначення додаткових динамічних реакцій при русі зв’язаної механічної системи.
При русі невільної і-ої матеріальної
точки повні реакції в’язей
складаються з статичних реакцій
і додаткових динамічних реакцій
:
.
Аналогічну рівність задовольняють також головні вектори і головні моменти реакцій в’язей при русі зв’язаного твердого тіла
;
.
(32.4)
При цьому статичні реакції задовольняють такі шість рівнянь:
;
;
;
.
(32.5)
Підставимо
в рівняння кінетостатики (31.7)
величини проекцій головного вектора
і головного момента
реакцій в’язей, визначених рівністю
(32.4):
;
;
;
;
(32.6)
;
.
Враховуючи в системі рівнянь (32.6) відповідно шість рівнянь (32.5), яким задовольняють статичні реакції, дістанемо рівняння для визначення додаткових динамічних реакцій опор рухомого твердого тіла:
;
;
;
;
(32.7)
;
.
Зазначимо, що при складанні рівнянь (32.7) не потрібно враховувати активні сили.
Отже, одним з найпростіших методів визначення додаткових динамічних реакцій є метод кінетостатики.
32.3. Приклад визначення додаткових динамічних реакцій підшипників при обертальному русі механічної системи навколо нерухомої осі
Нехай
механічна система складається з двох
точкових тягарів
і
масою
,
які розташовані на рівних відстанях
від осі обертання
(рис. 32.2).
Задано: стала швидкість обертання
системи
,
відстань між рівнями розташування
тягарів – h,
відстань
між підп’ятником
і шарніром
.
Система
відліку
обертається
разом з
тягарями і невагомими стержнями, які
їх підтримують.
Необхідно знайти динамічні реакції підшипників.
Розв’язання:
Однакові за модулем сили інерції тягарів дорівнюють:
.
За
величиною момент пари сил інерції
дорівнює:
.
Пара
сил інерції може бути врівноважена лише
парою, що лежить в тій самій або паралельній
площині. Такою
парою є пара реакцій в’язей
що лежать у цій площині. За величиною
момент цієї пари дорівнює:
.
Використовуючи четверте рівняння з системи (32.7), маємо:
.
Тоді
,
або
,
звідки знаходимо значення додаткової динамічної реакції у підшипнику В:
.
Реакція у підп’ятнику має таке саме значення, але протилежна за напрямом:
.
