Билеты по физике / Билет2

2

3) На электрон действует кулоновская сила F=eE

ν₀=9*10⁶ м/с По II закону Ньютона F=ma => eE=ma => a=eE/m, т.к. E=U/d, то

d=1 см a=eU/md=17,6*10^-14 м/с; через время t поле начало движение его

U=100 В нормальное ускорение a_n =aν₀/(ν₀²+a²t²)^1/2=8*10¹⁴ м/с

a,a_n,a_τ-? a_τ =a²t/(ν₀²+a²t²)^1/2=15,7*10¹⁴ м/с

4)

R=100 Ом Показание Uv вольтметра Uv=I1R'1, где I1- сила тока.

Ε=150 В В неразветвленной части цепи; R1- сопротивление параллельно

r=50 Ом соединенных вольтметра и половины потенциометра

R_V=500 Ом I1=ε/(r+R'), где R'1=R'Rv/(R+2Rv)=45,5 Ом

U_V-? I1= ε/(R/2+r+R')=1,03 A Uv=I1R'1=45,5*1,03=46,9 B

5) ε_ср =-∆Ф/∆t=-∆BS/∆t поскольку B=B2-B1, где B2=0, B1= μμ₀/ℓ

ℓ=20см a∆t=t=1мс, то ε_ср = μμ₀NS²/ℓt=18 мВ

S=30 см²

N=320

I=3A

t=1мс

ε_ср-?

1) Работа выхода:

В металлах свободные электроны могут перемещаться внутри него между узлами кристаллической решетки. В качестве своба выступают валентные е. W=Wк+Wпот Wпот<0 (т.к. притяжение) Wк>0 если [Wпот]>[Wк], то е не может покинуть металл, т.к. ν=(3kT/m)^1/2, ν~10⁶м/с Если [Wпот]<[Wк] , то е может вылететь. При вылете е остается дырка, е может туда вернуться , но наиболее быстрые е не возвращаются , т.е. вблизи поверхности металла на расстоянии 10^-10 м образуется двойной электрический слой.

Wпот=0 при Т≠0 К. Даже при Т=0 К е в атоме металла не находится на дне потенциальной дамы в силу волновых свойств тока. Энергия, которой обладает е при Т=0 К – Энергия Ферми Wк. С увеличением температуры энергия Ферми практически не меняется. Минимальная энергия, которую нужно сообщить е, чтобы перевести из металла в вакуум, называется работой выхода. Т.к. Wпот<0, то выход означает повышение Wпот до 0 [Авых=eU] . Термоэлектронная эмиссия – вырывание е из металла при нагревании. Если энергия теплового движения е равна Wтепл=3kT/2 , то энергия, необходимая для вырывания е соизмерима с Wтепл. W= Wпот-Wк => Wтепл при Т≈15000 К. Вырывание происходит при 1000-3000 К. Скорость при этом изменяется от min до max. Эмиссию легко наблюдать в вакуумном диоде. Катод нагревают до 1000-9000 К. Вблизи катода образуются электронные облака, и если прижито анодное направление U_A, то возникает направленное движение е и потечет электрический ток. Сам вакуум не проводит электрический ток. Для е при столкновении ионов в металле. В вакууме же е не испытывают столкновений, поэтому зависимость силы анодного тока от U не линейная I_A=CU^3/2

Закон Богуславского Ленгмюра

В вакууме Iн (ток насыщения) зависит от температуры катода. При увеличении температуры Iн растет, это объясняется увеличением эмиссии электронов, т.е. количеством вырываемых с поверхности катода электронов в единицу времени равно количеству е, достигших анода за то же самое время. С не зависит от температуры катода, а зависит от материала катода и чистоты его поверхности.

2) Магнитный момент атома По Бору атом- положительно заряженное ядро ( состоящее из протонов и нейтронов). I=eυ Круговой ток создает магнитный момент (который определен по правилу правого винта).

Pm=IS=eυπr² Lm=mvr-орбитальный механический момент => Pm/Lm=-eυπr²/ mvr=- eυ2πrr/2mvr=-e/2m (‘-‘ означает противоположно направленные Pm и Lm) . Отличие магнитного момента, связанного с орбитальным движением электрона, к механическому моменту -величина постоянная и не зависит ни от радиуса отбиты ни от скорости его движения – это гиромагнитное отложение. Собственный механический момент е называется спином. Суммарный магнитный момент атома определяется орбитальным магнитным моментом, спиновым магнитным моментом и магнитным моментом ядра. Рат=Рm+Рs+Ря, но т.к. m_я>>m_е и Р_я>>Р_е, то в основном Рат=Рm+Р. Включим внешнее магнитное поле. На заряд действует сила Лоренца Fл=evB. Т.к. е движутся вокруг ядра, то между е и ядром возникает сила притяжения , которая обуславливает его центростремительное ускорение. F=ma(*)=e²/4πε₀r², ε_ί=-dФ/dt=-SdB/dt=-πR²dB/dt=-E2πR E=rdB/2dt. Т.к. F=eE=evdB/2dt, то (*)Fdt=d(mv)=mdv mdv=erdB/2. Т.к. v=ωR, то rdω=erdB/2m => dω=ed/2m; ∆ω=-e∆B/2m-частота нарморовой процессии.