- •Омский государственный технический университет
- •Список сокращений и обозначений
- •Краткая история развития теории эмп
- •1. Основные понятия теории электромагнитного поля
- •2. Описание свойств векторных полей
- •2.2. Дифференциальные характеристики физических полей
- •Если в какой-либо точке , то в этой точке находится«исток» поля(рис. 2.5). Там, где, – соответственно«сток». На рис. 2.5. Приведена система положительного и отрицательного сосредоточенных зарядов.
- •2.3.Основные теоремы векторного анализа
- •Теорема м. Остроградского – к. Гаусса Данная теорема расширяет понятие дивергенции для конечного объема.
- •Теорема д. Стокса
- •2.4. Оператор набла и оператор п. Лапласа
- •Некоторые тождества и операции второго порядка.
- •2.5. Классификация векторных полей
- •3. Система уравнений Максвелла
- •3.1. Уравнения Максвелла в интегральной форме
- •3.2. Уравнения Максвелла в дифференциальной форме
- •3.3. Уравнение непрерывности
- •3.4. Уравнения Максвелла в комплексной форме
- •3.5. Тангенс угла диэлектрических потерь. Классификация сред
- •4. Граничные условия для векторов эмп
- •4.1. Нормальные составляющие
- •4.2. Тангециальные составляющие
- •5. Теорема Умова-Пойтинга. Баланс эм энергии.
- •6. Волновые уравнения для векторов эмп.
- •7. Решение волновых уравнений. Плоские волны
- •7.1. Плоские эмв как частные решения волновых уравнений
- •7.2. Коэффициенты затухания и фазы
- •7.3. Параметры эмв
- •8. Плоские эмв в диэлектриках
- •8.1. Параметры эмв в диэлектриках с потерями
- •8.2. Поведение диэлектриков в эмп
- •8.3. Поглощение эмп веществом. Диэлектрический нагрев
- •9. Эмп в проводниках. Скин-эффект
- •9.1. Сопротивление проводников на высоких частотах
- •9.2. Сопротивление цилиндрического проводника (общий случай)
- •9.3. Граничные условия на границе идеального проводника
- •10. Эмв в реальных средах
- •10.1. Общая схема анализа эмв в реальных средах
- •10.2. Поляризация эмв
- •10.3. Классификация эмв
- •11. Скалярный и векторный потенциалы эмп
- •11.1. Волновые уравнения для электродинамических потенциалов. Условия калибровки Лоренца и Кулона
- •11.2. Электродинамические потенциалы в безграничном пространстве
- •12. Классификация эмп
- •12.1. Электростатическое и магнитостатическое поля
- •12.2. Стационарное и квазистационарное эмп
- •12.3. Эмп для весьма высоких частот
- •13. Эмв на границе раздела сред
- •13.1. Наклонное падение эмв. Законы Снеллиуса
- •13.2. Коэффициенты отражения и преломления.
- •13.3. Формулы Френеля
- •13.4. Явление полного отражения
- •13.5. Явление полного прохождения
- •13.6. Стоячая волна. Ксв. Кбв
- •14. Связь между продольными и поперечными составляющими эмп
- •Аналогично получается для магнитной составляющей:
- •15. Телеграфные уравнения. Волновые уравнения для напряжения и тока
- •Приложение 1. Некоторые понятия векторной алгебры
- •Приложение 2. Криволинейные системы координат
- •Операции векторного анализа в цск и сск.
- •Приложение 3. Эм параметры некоторых веществ Параметры диэлектриков (при 20с) [5, 19]
- •Параметры проводников
- •Параметры магнитномягких материалов [5]
- •Приложение 4. Некоторые сведения о волновых уравнениях
- •Приложение 5. Некоторые сведения о функциях Бесселя
- •Список литературы
- •Оглавление
- •1. Основные понятия теории электромагнитного поля . . . . . . . . . . . . . . .
- •Приложение 5. Некоторые сведения о функциях Бесселя . . . . . . . . . .
3.4. Уравнения Максвелла в комплексной форме
В радиотехнике часто используются гармонические колебания. В линейныхилинеаризованныхсистемах удобно использоватьметод комплексных амплитуд. В этом случае считают, что кроме реального сигналаcos (t+z)действует и мнимыйisin (t+z).
После преобразования по формуле Л. Эйлера: cos (t+z) exp (i(t+z)).
Когда вычисления завершены, для получения окончательного ответа из комплексного сигнала достаточно выделить действительную часть.
В комплексной форме операции интегрирования и дифференцирования по времени существенно упрощаются:
;;. (3.15)
Кроме того, переход к комплексному сигналу позволяет четко разделить амплитуду и фазу: cos (…) 1, аexp (i(…))=1. Комплексную амплитуду (кроме амплитуды в нее входит и начальная фаза) мы будем обозначать точкой сверху. В комплексной форме уравнения (3.7) и (3.8) будут иметь вид:
. (3.16)
. (3.17)
Введение делает уравнения (3.16) и (3.17) похожими. В случае наличия магнитных потерь аналогичная замена () проводится с (3.17).
. (3.18)
Третье и четвертое уравнения записывать в комплексной форме не обязательно, поскольку в них принципиальных изменений не произойдет.
Кроме того, данные уравнения могут быть выведены после применения операции «дивергенция» к (3.16) и (3.17) [2, 8].
3.5. Тангенс угла диэлектрических потерь. Классификация сред
Для оценки соотношения между током проводимости и током смещения удобно ввести величину тангенс угла диэлектрических потерь:
. (3.19)
На практике при измерении на высоких частотах tgобычно оказывается больше, чем результаты по (3.19). Это происходит в основном из-за влиянияполяризационных потерь [11], которые суммируются сtg(3.19). Для типичных диэлектриков на высоких частотах именно данный вид потерь является преобладающим[11], поэтому более точно определениеtgкакотношение активной части плотности полного тока смещения к реактивной[12]:
, (3.20)
где Э– угол запаздывания по фазеот(линейный электрический гистерезис)[12]. Подобные эффекты, связанные споляризованностьювещества будут рассмотрены при анализе ЭМП в диэлектриках.
В зависимости от значения среды можно классифицировать так:
(3.21)
Из (3.19) и (3.20) следует, что tgзависит от частоты.
Из этого следует, что одно и то же вещество может на низких частотах вести себя как проводник, а на высоких – как диэлектрик.
Например, морская вода с параметрами =1 См/м и=80 на частотах <23 МГц проявляет себя какпроводник, а на частотах >2,3 ГГц – какдиэлектрик.
Параметры (, и т. д.) некоторых веществ приведены вПриложении 3. Параметры большинства веществ зависят от частоты (имеют частотнуюдисперсию). У сложных по составу веществ данная дисперсия существенна[12].
Следует отметить, что такие типичные диэлектрики как фарфор, эбонит, слюда из-за очень малой (<10-12 См/м) даже на очень низких частотах остаются диэлектриками, а металлы из-за очень высокой (>106 См/м) остаются проводниками на высоких частотах вплоть до диапазона гамма-излучения.