book_optical_materials_2009

полученного выражения. Перейдя от дифференциалов к средним квадратическим погрешностям σn , σθ и σε , получим

образом, метод автоколлимации проще в проведении, но более трудоемок в изготовлении призмы и в сопоставимых условиях измерения грубее метода наименьшего отклонения.

Метод луча, нормально входящего в призму или нормально выходящего из нее

Дополним предыдущую схему коллиматором, расположив его визирную ось перпендикулярно к зеркальной поверхности призмы. Если при этом отражающее покрытие с соответствующей грани призмы убрать (а, правильнее, не наносить его), то получим схему измерения показателя преломления, представленную на рис. 4.31, которая формально эквивалентна предыдущей, но без потребности в

Т

I

II

Т

Рис. 4.31. Схема измерения показателя преломления, эквивалентная схеме

измерения методом автоколлимации

автоколлимационном ходе лучей. Разность отсчетов положений I и II зрительной трубы определит величину угла ε1, а, следовательно, при

известной величине угла θ в соответствии с формулой (4.184) и показатель преломления. Однако, для этого необходимо установить

181

визирную ось коллиматора перпендикулярно одной из рабочих граней призмы. Процесс измерения показателя преломления в этом случае можно выполнить в следующей последовательности.

Для начала в отсутствие призмы следует выставить параллельность визирных осей коллиматора и зрительной трубы, совместив центр перекрестия в фокальной плоскости объектива зрительной трубы с изображением щели коллиматора, зафиксировать трубу в этом положении (положение I) и снять первый отсчет ее положения. Затем торцевой поверхностью следует положить призму на стол гониометра и выставить одну из ее рабочих граней перпендикулярно к визирной оси трубы. Для этого, вращая стол с призмой, следует совместить автоколлимационное изображение перекрестия зрительной трубы с самим перекрестием. При этом призма должна занять положение I, как показано на рис. 4.32. Затем поворачивают стол с призмой на 180° в положение II, что обеспечивает нормальное падение лучей, вышедших из коллиматора, на грань призмы. После этого поворачивают зрительную трубу к основанию призмы (положение II) до совмещения центра перекрестия с изображением щели и снимают второй отсчет. Разность двух отсчетов определяет угол ϕ. При этом в соответствии с законом

I

Рис. 4.32. Схема измерения показателя преломления на гониометре методом луча, нормально входящего в призму (или нормально выходящего из нее)

Схему измерения показателя преломления стекла методом луча, нормально входящего в призму, легко преобразовать в схему измерения методом луча, нормально выходящего из призмы. Для этого после установки визирной оси зрительной трубы перпендикулярно к одной из граней призмы столик гониометра

182

жестко соединяют со зрительной трубой и как одно целое поворачивают до совмещения центра перекрестия трубы с изображением щели коллиматора. В этом случае коллиматор и зрительная труба как бы меняются местами по сравнению с методом луча, нормально входящего в призму. Показатель преломления вычисляют по той же формуле (4.191).

Средняя квадратическая погрешность σn измерения показателя

θ = 35°; σθ = σϕ = 2′′ =1 10−5 рад. Применив формулу (4.191), находим, что ϕ = 33°. При этом в соответствии с формулой (4.193)

σn ≈ 2,5 10−5 .

Рефрактометрические методы

Рефрактометрический метод измерения показателя преломления стекла основан на явлении полного внутреннего отражения при прохождении луча из среды с бόльшим показателем преломления в среду с мéньшим показателем.

Рис. 4.33. Ход лучей при рефрактометрических методах измерения

показателя преломления

В схеме измерения показателя преломления рефрактометрическим методом, представленной на рис. 4.33, используется эталонная

183

184

Предположим, что из осветителя (рис. 4.34) на поверхность раздела двух сред падают коллимированные пучки лучей, взаимная расходимость которых удовлетворяет условию 0 ≤ ω≤ ω0 . При этом

угол падения лучей на поверхность раздела сред изменяется в пределах от ε1 = 90° до ε1 =90°−ω0 . При ε1 = 90° угол ε′2 = ϕ, а при

полоски, наблюдаемой с помощью окуляра в фокальной плоскости

объектива зрительной трубы, равна

2l′ = fоб′ δϕ.

Если угол δϕ ≥W , где W половина углового поля зрительной

трубы, то половина поля в фокальной плоскости объектива трубы будет светлой, а половина – темной.

Для измерения угла ϕ зрительную трубу сначала устанавливают

перпендикулярно к выходной грани эталонной призмы (положение I), что проверяют по автоколлимационному изображению перекрестия. Затем зрительную трубу поворачивают до совмещения центра перекрестия с верхней границей раздела светлого и темного полей (положение II). Угол поворота зрительной трубы равен углу ϕ.

Подставив полученную в результате измерения величину угла ϕ в

формулу (4.195), можем вычислить значение показателя преломления n . Если угол θ = 90°, то формула (4.195) принимает вид:

При этом рефрактометр называют рефрактометром Пульфриха. Если угол θ = 60°, то рефрактометр называют рефрактометром Аббе. При этом формула (4.195) принимает вид:

185

Т

Рис. 4.35. Принципиальная схема рефрактометра Пульфриха: 1 – источник

света, 2 – конденсор, 3 – исследуемый образец, 4 – эталонная призма

Наибольшее распространение в практике оптических измерений нашел рефрактометр Пульфриха, схема которого представлена на рис. 4.35. Между исследуемым образцом 3 и эталонной призмой 4 вводится слой жидкости, показатель преломления которой имеет промежуточное значение между показателем преломления образца и призмы, т.е. n < nж < n0 . Слой жидкости имеет форму

плоскопараллельной пластины, а поэтому не оказывает никакого влияния на результаты измерений. Действительно в соответствии с законом преломления при ε1 = 90° имеем

что подтверждает справедливость формулы (4.196).

Однако, если слой жидкости имеет форму клина, то возникает погрешность в измерении n . Пусть угол клина жидкости равен γ. При этом величина угла ε1′ остается неизменной, а угол ε2 изменяется на угол γ (получит приращение, равное углу γ). Дифференцируя члены третьего равенства (4.198), получаем

nж cos ε2dε2 = n0 cos ε′2dε′2 .

Учитывая соотношение (4.199), преобразуем полученное выражение к виду:

186

Из равенства правых частей выражений (4.201) и (4.202) следует, что если слой жидкости имеет форму клина, то погрешность измерения показателя преломления определится выражением вида:

Если принять n =1 10−5 , n =1,61688 , а nж =1,65, то γ = 2,4′′.

Контролировать клиновидность слоя жидкости можно путем непосредственного наблюдения интерференционных полос равной толщины, которые располагаются параллельно ребру клина. Ширина

иметь образец стекла, длина рабочей грани которого не менее 16 мм.

187

Для выполнения измерений на рефрактометре Пульфриха из исследуемого стекла изготовляют образец, который в соответствии с ГОСТ 28869-90 должен иметь форму прямоугольной пластины размерами не менее 15 ×15 × 4мм3. Угол между рабочими гранями образца должен быть равен 90° ±10′. Фаски и выколки на ребре прямого угла не допускаются. Отклонение рабочих поверхностей от плоскости не должны превышать двух интерференционных полос на 1 см длины с местными отклонениями до 0,5 интерференционной полосы. Параметр шероховатости отполированных рабочих граней образца по ГОСТ 2789: Rz ≤ 0,050мкм. В рабочем объеме образца не

должно быть скоплений пузырей и включений. Требования к качеству стекла (по ГОСТ 23136):

−бессвильность – 2-й категории;

−двулучепреломление – 3-й категории.

Образец стекла при измерении показателя преломления на рефрактометре Пульфриха имеет более простую форму по сравнению с образцом при гониометрических методах измерения, так как необходимо обеспечить преломление (отражение в обратном ходе) лучей только на плоской границе контакта образца с эталонной призмой. Поэтому рефрактометрические методы по сравнению с гониометрическими менее трудоемки в подготовке и обеспечивают возможность более быстрого измерения показателя преломления, что является их важным преимуществом.

Полированные стороны образца и рабочую поверхность призмы протирают мягкой тканью, смоченной спиртом или бензином. На рабочую поверхность образца с помощью стеклянной палочки наносят каплю жидкости, например, альфа-монобромнафталина (nD =1,66), йодистого метилена чистого (nD =1,74) или йодистого

метилена, насыщенного серой (nD =1,79). Испытуемый образец одной

полированной поверхностью с каплей жидкости накладывают на призму рефрактометра так, чтобы его другая полированная поверхность была перпендикулярна к плоскости поворота зрительной трубы и обращена в сторону осветителя. Затем для повышения точности измерения образец легкими нажимами руки притирают так, чтобы устранить клиновидность слоя жидкости, или добиваются расположения интерференционных полос параллельно плоскости вращения трубы Т, когда клиновидность слоя жидкости не влияет на результат измерения угла. Измерение следует проводить при температуре (20 ± 2)°С. При измерении предельного угла для каждой

188

спектральной линии снимают не менее пяти отсчетов. Окончательное значение угла определяют как среднее арифметическое полученных отсчетов.

Для анализа точности измерения n продифференцируем выражение (4.196) по переменным ϕ и n0 и перейдем к средним

соответствующие величины в формулу (4.207), получаем, что σn =1,09 10−5 . Из приведенного примера следует, что погрешность

измерения показателя преломления на рефрактометре Пульфриха вполне сопоставима с погрешностью измерения показателя преломления n0 эталонной призмы. Погрешность измерения n0

может быть уменьшена до 2 10−6 . При этом σn ≈ 0,35 10−5 . Таким

образом, рефрактометрический метод измерения показателя преломления стекла точнее гониометрического метода наименьшего отклонения, при этом измерения на рефрактометре выполняются гораздо проще и быстрее, чем на гониометре.

Интерференционный сравнительный метод измерения (метод И.В. Обреимова)

Метод Обреимова относится к числу иммерсионных, основанных на сравнении показателей преломления стекла образца сравнения (эталона) и пробы стекла, погруженных в жидкость, используя при этом явление исчезновения видимости контуров стекла при той длине волны монохроматического света, при которой показатели преломления жидкости и стекла одинаковы. Основное отличие метода Обреимова от других иммерсионных методов заключается в том, что момент наступления равенства показателей преломления стекла и жидкостей устанавливается с высокой точностью при наблюдении интерференционных явлений вблизи границы раздела сред. Явление интерференции света, возникающее вблизи границы

189

раздела двух сред из-за разности хода лучей через эталон и жидкость, позволяет определять равенство показателей преломления жидкости и стекла эталона с погрешностью ±1 10−4 . Применяя термостатирование кюветы с жидкостью, можно уменьшить погрешность сравнения показателей преломления до ± 2 10−5 . При измерении показателя преломления стекла методом Обреимова нет необходимости в изготовлении специального образца и можно измерять показатель преломления небольших осколков стекла, маленьких линз с неизвестными радиусами, призм и т.п. Высокая производительность и достаточно высокая точность измерения показателя преломления этим методом позволяют контролировать однородность плавки стекла в процессе варки его на заводе.

Рис. 4.36. Схема устройства для измерения показателя преломления методом Обреимова

Схема устройства для измерения показателя преломления методом Обреимова представлена на рис. 4.36. Основными элементами устройства являются монохроматор (на рисунке не показан) с выходной щелью 1, кювета 2 с жидкостью и лупа 5 для наблюдения интерференционной картины. В кювету наливают жидкость, показатель преломления которой приблизительно такой же, как и исследуемого стекла. Иммерсионные жидкости в зависимости от показателей преломления стекла приготовляют из составляющих, приведенных в табл. 4.25:

190