el_mash_12
.pdfЛабораторная работа № 2
ИССЛЕДОВАНИЕ НЕРАЗВЕТВЛЕННОЙ ЭЛЕКТРИЧЕСКОЙ ЦЕПИ СИНУСОИДАЛЬНОГО ТОКА
1. Цель работы
Цель: исследование режимов работы цепи при последовательном соединении активного, индуктивного и емкостного сопротивлений.
Задачи: в результате выполнения лабораторной работы студенты должны:
-знать основы расчета электрических цепей, а также методы проведения натурных экспериментов с электротехническими устройствами;
-уметь выполнять простейшие расчеты и оформлять электрические схемы в соответствии с требованиями ГОСТ;
-иметь навыки составления математических моделей для расчета электрических цепей, выбора средств и методов
электрических измерений, оценки достоверности получаемых результатов и обработки результатов эксперимента.
2. Краткие теоретические сведения
2.1. Последовательное соединение активного, индуктивного и емкостного сопротивлений
I& |
R |
При |
расчете |
|
неразветвленной |
||
|
|
электрической цепи переменного тока с |
|||||
|
& |
последовательно соединенными R, |
L и С– |
||||
|
элементами |
(рис. |
|
2.1) |
пользуются |
||
|
U R |
|
|||||
& |
& |
L уравнениями, |
записанными |
на |
основе |
||
U |
U L |
второго закона Кирхгофа. В |
комплексной |
||||
|
& |
||||||
|
UC |
форме это уравнение имеет вид |
|
||||
|
|
|
|||||
|
|
& |
& |
& |
& |
|
(2.1) |
|
C |
U |
= U R + U L + UC . |
|
|||
|
|
|
|
& |
на |
|
|
Рис. 2.1 |
Учитывая, что напряжение U R |
|
|||||
сопротивлении совпадает по фазе с током I&, |
20
|
& |
на индуктивном элементе опережает, а напряжение |
|||
напряжение U L |
|||||
& |
|
|
|
& |
на π/2, можно записать |
UС |
на емкостном элементе отстает от тока I |
||||
|
|
& |
& |
|
(2.2) |
|
|
U R = RI , |
|
||
|
|
& |
& |
|
(2.3) |
|
|
U L = jX L I , |
|
||
|
|
& |
& |
, |
(2.4) |
|
|
UC = − jX C I |
где XL=ωL, XC=1/(ωC), ω = 2πf.
Тогда комплексное напряжение на зажимах неразветвленной цепи переменного тока примет вид
& |
& |
|
& |
(2.5) |
U |
= RI |
+ j( X L − X C )I. |
||
Обозначив X =XL – |
XC, окончательно получается |
|
||
|
& |
& |
& |
(2.6) |
|
U = (R + jX )I |
= ZI , |
||
где Х - реактивное сопротивление цепи, а |
|
|||
|
Z = R + jX = Ze jϕ |
(2.7) |
представляет собой полное комплексное сопротивление цепи, причем
Z = |
|
= |
|
, |
|
R2 + X 2 |
R2 + (X L − X C )2 |
(2.8) |
где Z – модуль комплексного числа,
а φ – аргумент комплексного числа, определяющий угол сдвига фаз между напряжением и током,
ϕ = arctg |
X |
= arctg |
X L − X C |
. |
(2.9) |
R |
|
||||
|
|
R |
|
Векторные диаграммы напряжений и тока для неразветвленной цепи синусоидального тока строят на комплексной плоскости в соответствии с уравнением согласно второму закону Кирхгофа (2.1) и
с учетом фазовых сдвигов напряжений |
& |
|
& & |
и |
тока |
& |
во |
|||||
U R |
,U L ,UС |
I |
||||||||||
времени (рис. 2.2, 2.3). |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
+j |
|
|
ω |
+j |
|
|
|
|
|
ω |
|
|
& |
& |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
UL |
= jX L I |
& |
& |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
UC |
= − jXC I |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
& |
& |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
U = ZI |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
& |
& |
& |
|
|
|
|
|
|
ϕ>0 |
|
I& +1 |
|
U |
|
I& |
|
|
||
|
|
|
UR = RI |
|
L |
+1 |
||||||
0 |
& |
& |
|
0 |
|
|
ϕ<0 |
|
|
|
|
|
|
U R = RI |
|
|
|
|
|
|
|
& |
|
|
|
|
|
|
|
|
& |
|
& |
|
|
UC |
|
|
|
|
|
|
|
U |
= ZI |
|
|
|
|
|
|
|
|
Рис. 2.2 |
|
|
|
|
Рис. 2.3 |
|
|
|
|
|
21
Первая диаграмма относится к случаю, когда реактивное сопротивление X>0, т.е. в цепи преобладает индуктивная нагрузка,
& |
& |
|
ток I отстает от напряжения U и угол сдвига фаз φ положительный. |
||
Вторая |
диаграмма соответствует случаю, когда X<0, т.е. в цепи |
|
|
& |
& |
преобладает емкостная нагрузка, ток I |
опережает напряжение U , а |
|
угол сдвига фаз ϕ отрицательный. |
|
|
Угол сдвига фаз ϕ между током I& |
и приложенным напряжением |
& всегда направлен от тока к напряжению (рис. 2.2 , 2.3).
U
В цепи с последовательно соединенными R, L, C - элементами возможен режим, когда полное реактивное сопротивление X=0, а сдвиг фаз ϕ=0, что для рассматриваемой схемы имеет место при равенстве модулей индуктивного и емкостного сопротивлений, т. е. когда X L = X C . При этом выполняется условие ϕ =0 и U L = UC , причем действующие значения этих напряжений могут превышать напряжение U на зажимах цепи. Это явление называется резонансом напряжений. Векторная диаграмма тока и напряжений для этого случая показана на рис. 2.4.
+j |
ω |
& |
& |
& |
|
UL |
= UC (или UL=UС), |
U L |
|
||
|
& |
|
ϕ=0 |
|
UC |
|
|
& & |
I& |
+1 |
|
U = U R |
|
||
0 |
|
|
|
|
Рис. 2.4 |
|
|
2.2. Резонанс напряжений
Режим работы электрической цепи при последовательном соединении активного, индуктивного и емкостного элементов, когда угол сдвига фаз между напряжением и током цепи равен нулю, называется резонансом напряжений.
Из равенства нулю реактивного сопротивления Х=0, которое для рассматриваемой схемы равно X=XL-XC=ωL-1/(ωC), следует, что режим резонанса напряжений в электрической цепи возникает при частоте
22
f0 |
= |
|
1 |
|
, |
(2.10) |
|
2π |
|
|
|
||||
|
|||||||
|
|
|
LC |
|
называемой резонансной, которая определяет частоту незатухающих колебаний данной цепи и характеризует установление в ней наибольшего тока Imах, так как при этом Z→ min.
Значительное повышение напряжения на индуктивности ULрез в момент резонанса по сравнению с общим напряжением U будет иметь место при неравенстве R< XL , которое сведется к выполнению условия
|
|
|
|
R < |
L |
, |
(2.11) |
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
C |
|
|
где ρ = |
L |
|
- волновое сопротивление цепи, Ом. |
|
|||
|
|
||||||
|
|
C |
|
|
|
||
Величина, которая указывает во сколько раз напряжение на |
|||||||
реактивных сопротивлениях (ULрез и UСрез) в момент |
резонанса |
больше напряжения, приложенного к контуру, называется добротностью резонансного контура Q:
Q = |
U L рез |
= |
UCрез |
. |
(2.12) |
U |
|
||||
|
|
U |
|
На рис. 2.5 приведены резонансные кривые зависимостей тока и напряжений, которые также могут быть построены и как функции от L, и как функции от ω.
I, U
UC UL
UR
I
C
Рис. 2.5
23
3. Экспериментальная часть
3.1. Рабочее задание
3.1.1.Провести экспериментальное исследование неразветвлённой цепи переменного тока, состоящей из последовательно включенных катушки индуктивности и батареи конденсаторов.
3.1.2.По экспериментальным данным провести расчёт параметров исследуемой электрической цепи. Построить графики
зависимостей I=f(C), P=f(C), Z=f(C), ϕ=f(C).
3.1.3. Построить три векторные диаграммы токов и напряжений для С < C рез; С= C рез; С> C рез (в масштабе).
3.1.4.Сделать выводы по проделанной работе.
3.2.Описание установки
Экспериментальные исследования проводятся на универсальном лабораторном стенде.
При сборке цепи используется следующее оборудование: -лабораторный автотрансформатор (ЛАТР); -индуктивная катушка; -батарея конденсаторов от 1 до 30 мкФ;
-электроизмерительные приборы:
а) рА - амперметр с пределом измерения 1 А; б) рV1- вольтметр с пределом измерения 150 В; в) рV2- вольтметр с пределом измерения 250 В;
в) рW - ваттметр с пределами измерений 1 А и 300 В; г) рϕ - электронный фазометр на стенде.
3.3. Методические указания к выполнению работы
3.3.1.Записать технические данные используемых приборов в
отчет.
3.3.2.Собрать электрическую цепь (рис 2.6).
24
|
U |
|
U* |
pϕ |
pA |
|
|
|
pW |
|
|
|
|||
* |
W |
* |
ϕ |
|
A |
|
|
ЛАТР |
I* |
I |
I* |
I |
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
Lк |
|
|
V |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Rк |
|
|
|
U |
|
U |
|
C |
|
|
|
|
|
|
|
23 |
||
|
|
|
|
|
|
V |
|
|
|
|
|
|
pV |
24 |
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
Рис. 2.6 |
|
25 |
SA3 |
|
|
|
|
|
|
|
|
3.3.3.Установить с помощью лабораторного автотрансформатора (ЛАТР) напряжение на входе цепи (20 В – 30 В) по указанию преподавателя.
3.3.4.Произвести измерения I, Uк , UC, P, ϕ в цепи при
различных величинах емкости конденсатора С (три, четыре значения до резонансной емкости, Срез и три - четыре – после резонансной) (всего 7-11 измерений). Входное напряжение поддерживать постоянным.
Результаты занести в таблицу 2.1.
Таблица 2.1
№ |
|
|
И з м е р е н о |
|
|
|
|
В ы ч и с л е н о |
|
|||||
|
С, |
Uвх |
P |
I |
Uк |
UC |
ϕ |
XC |
XL |
L |
R |
Z |
S |
Q |
|
мкФ |
В |
Вт |
А |
В |
В |
град |
Ом |
Ом |
Гн |
Ом |
Ом |
ВА |
вар |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
4.Контрольные вопросы
4.1.По каким признакам можно судить о наступлении резонанса в цепи в процессе эксперимента?
4.2.В каких цепях возникает резонанс напряжений?
4.3.Что называется добротностью контура?
4.4.Как зависят активная Р, реактивная Q, полная мощности от параметров резонансного контура?
4.5.Как изменяются напряжения на индуктивном и емкостном элементах в зависимости от параметров резонансного контура?
25
Лабораторная работа № 2
ИССЛЕДОВАНИЕ НЕРАЗВЕТВЛЕННОЙ ЭЛЕКТРИЧЕСКОЙ ЦЕПИ СИНУСОИДАЛЬНОГО ТОКА
1. Цель работы
Цель: исследование режимов работы цепи при последовательном соединении активного, индуктивного и емкостного сопротивлений.
Задачи: в результате выполнения лабораторной работы студенты должны:
-знать основы расчета электрических цепей, а также методы проведения натурных экспериментов с электротехническими устройствами;
-уметь выполнять простейшие расчеты и оформлять электрические схемы в соответствии с требованиями ГОСТ;
-иметь навыки составления математических моделей для расчета электрических цепей, выбора средств и методов
электрических измерений, оценки достоверности получаемых результатов и обработки результатов эксперимента.
2. Краткие теоретические сведения
2.1. Последовательное соединение активного, индуктивного и емкостного сопротивлений
I& |
R |
При |
расчете |
|
неразветвленной |
||
|
|
электрической цепи переменного тока с |
|||||
|
& |
последовательно соединенными R, |
L и С– |
||||
|
элементами |
(рис. |
|
2.1) |
пользуются |
||
|
U R |
|
|||||
& |
& |
L уравнениями, |
записанными |
на |
основе |
||
U |
U L |
второго закона Кирхгофа. В |
комплексной |
||||
|
& |
||||||
|
UC |
форме это уравнение имеет вид |
|
||||
|
|
|
|||||
|
|
& |
& |
& |
& |
|
(2.1) |
|
C |
U |
= U R + U L + UC . |
|
|||
|
|
|
|
& |
на |
|
|
Рис. 2.1 |
Учитывая, что напряжение U R |
|
|||||
сопротивлении совпадает по фазе с током I&, |
26
|
& |
на индуктивном элементе опережает, а напряжение |
|||
напряжение U L |
|||||
& |
|
|
|
& |
на π/2, можно записать |
UС |
на емкостном элементе отстает от тока I |
||||
|
|
& |
& |
|
(2.2) |
|
|
U R = RI , |
|
||
|
|
& |
& |
|
(2.3) |
|
|
U L = |
jX L I , |
|
|
|
|
& |
& |
, |
(2.4) |
|
|
UC = − jX C I |
где XL=ωL, XC=1/(ωC), ω = 2πf.
Тогда комплексное напряжение на зажимах неразветвленной цепи переменного тока примет вид
& |
& |
|
& |
(2.5) |
U |
= RI |
+ j( X L − X C )I. |
||
Обозначив X =XL – |
XC, окончательно получается |
|
||
|
& |
& |
& |
(2.6) |
|
U = (R + jX )I |
= ZI , |
||
где Х - реактивное сопротивление цепи, а |
|
|||
|
Z = R + jX = Ze jϕ |
(2.7) |
представляет собой полное комплексное сопротивление цепи, причем
Z = |
|
= |
|
, |
|
R2 + X 2 |
R2 + (X L − X C )2 |
(2.8) |
где Z – модуль комплексного числа,
а φ – аргумент комплексного числа, определяющий угол сдвига фаз между напряжением и током,
ϕ = arctg |
X |
= arctg |
X L − X C |
. |
(2.9) |
R |
|
||||
|
|
R |
|
Векторные диаграммы напряжений и тока для неразветвленной цепи синусоидального тока строят на комплексной плоскости в соответствии с уравнением согласно второму закону Кирхгофа (2.1) и
с учетом фазовых сдвигов напряжений |
& |
|
& & |
и |
тока |
& |
во |
|||||
U R |
,U L ,UС |
I |
||||||||||
времени (рис. 2.2, 2.3). |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
+j |
|
|
ω |
+j |
|
|
|
|
|
ω |
|
|
& |
& |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
UL |
= jX L I |
& |
& |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
UC |
= − jXC I |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
& |
& |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
U = ZI |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
& |
& |
& |
|
|
|
|
|
|
ϕ>0 |
|
I& +1 |
|
U |
|
I& |
|
|
||
|
|
|
UR = RI |
|
L |
+1 |
||||||
0 |
& |
& |
|
0 |
|
|
ϕ<0 |
|
|
|
|
|
|
U R = RI |
|
|
|
|
|
|
|
& |
|
|
|
|
|
|
|
|
& |
|
& |
|
|
UC |
|
|
|
|
|
|
|
U |
= ZI |
|
|
|
|
|
|
|
|
Рис. 2.2 |
|
|
|
|
Рис. 2.3 |
|
|
|
|
|
27
Первая диаграмма относится к случаю, когда реактивное сопротивление X>0, т.е. в цепи преобладает индуктивная нагрузка,
& |
& |
|
ток I отстает от напряжения U и угол сдвига фаз φ положительный. |
||
Вторая |
диаграмма соответствует случаю, когда X<0, т.е. в цепи |
|
|
& |
& |
преобладает емкостная нагрузка, ток I |
опережает напряжение U , а |
|
угол сдвига фаз ϕ отрицательный. |
|
|
Угол сдвига фаз ϕ между током I& |
и приложенным напряжением |
& всегда направлен от тока к напряжению (рис. 2.2 , 2.3).
U
В цепи с последовательно соединенными R, L, C - элементами возможен режим, когда полное реактивное сопротивление X=0, а сдвиг фаз ϕ=0, что для рассматриваемой схемы имеет место при равенстве модулей индуктивного и емкостного сопротивлений, т. е. когда X L = X C . При этом выполняется условие ϕ =0 и U L = UC , причем действующие значения этих напряжений могут превышать напряжение U на зажимах цепи. Это явление называется резонансом напряжений. Векторная диаграмма тока и напряжений для этого случая показана на рис. 2.4.
+j |
ω |
& |
& |
& |
|
UL |
= UC (или UL=UС), |
U L |
|
||
|
& |
|
ϕ=0 |
|
UC |
|
|
& & |
I& |
+1 |
|
U = U R |
|
||
0 |
|
|
|
|
Рис. 2.4 |
|
|
2.2. Резонанс напряжений
Режим работы электрической цепи при последовательном соединении активного, индуктивного и емкостного элементов, когда угол сдвига фаз между напряжением и током цепи равен нулю, называется резонансом напряжений.
Из равенства нулю реактивного сопротивления Х=0, которое для рассматриваемой схемы равно X=XL-XC=ωL-1/(ωC), следует, что режим резонанса напряжений в электрической цепи возникает при частоте
28
f0 |
= |
|
1 |
|
, |
(2.10) |
|
2π |
|
|
|
||||
|
|||||||
|
|
|
LC |
|
называемой резонансной, которая определяет частоту незатухающих колебаний данной цепи и характеризует установление в ней наибольшего тока Imах, так как при этом Z→ min.
Значительное повышение напряжения на индуктивности ULрез в момент резонанса по сравнению с общим напряжением U будет иметь место при неравенстве R< XL , которое сведется к выполнению условия
|
|
|
|
R < |
L |
, |
(2.11) |
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
C |
|
|
где ρ = |
L |
|
- волновое сопротивление цепи, Ом. |
|
|||
|
|
||||||
|
|
C |
|
|
|
||
Величина, которая указывает во сколько раз напряжение на |
|||||||
реактивных сопротивлениях (ULрез и UСрез) в момент |
резонанса |
больше напряжения, приложенного к контуру, называется добротностью резонансного контура Q:
Q = |
U L рез |
= |
UCрез |
. |
(2.12) |
U |
|
||||
|
|
U |
|
На рис. 2.5 приведены резонансные кривые зависимостей тока и напряжений, которые также могут быть построены и как функции от L, и как функции от ω.
I, U
UC UL
UR
I
C
Рис. 2.5
29