книги из ГПНТБ / Оренбах М.С. Реакционная поверхность при гетерогенном горении
.pdfАКАДЕМИЯ НАУК СССР
СИБИРСКОЕ ОТДЕЛЕНИЕ ИНСТИТУТ ФИЗИКО-ХИМИЧЕСКИХ ОСНОВ
ПЕРЕРАБОТКИ МИНЕРАЛЬНОГО СЫРЬЯ
ACADEMY OF SCIENCES OF THE USSR
SIBERIAN BRANCH
INSTITUTE OF PHYSICO-CHEMICAL FOUNDATIONS OF MINERAL RAW MATERIALS PROCESSING
M. S. ORENBACH
REACTION SURFACE UNDER HETEROGENEOUS COMBUSTION
Edited by corresponding member of the Academy of Sciences of the USSR M . G. S 1 і n к о
P U B L I S H I N G H O U S E cNAUKA» • S I B E R I A N B R A N C H N O V O S I B I R S K • 1973
М. С. ОРЕНБАХ
РЕАКЦИОННАЯ ПОВЕРХНОСТЬ ПРИ ГЕТЕРОГЕННОМ ГОРЕНИИ
Под редакцией чл.-корр. АН СССР М. Г. С л и н ь к о
И З Д А Т Е Л Ь С Т В О «НАУКА» • С И Б И Р С К О Е О Т Д Е Л Е Н И Е Н О В О С И Б И Р С К • 1973
УД К 662.6-662.7
Вмонографии изложены результаты многолетних исследо ваний особенностей внешнего и внутреннего реагирования при горении ряда характерных типов углей, их коксов и углеграфнтовых материалов. В экспериментах, наряду с кинетикой процесса, изучалось изменение пористой структуры топлива в процессе выгорания. С этой целью широко использовались раз личные физические методы анализа, описание которых приве дено' в работе.
Вработе сделана попытка выяснить физическую картину процесса горения топлив в широком интервале температур, включая выветривание углей в пластах и горение пылевзвеси при 1600° С. Естественно, автор не претендует на полноту из ложения этого сложного вопроса. Однако' приведенные данные позволяют показать, что реакционная поверхность даже при низкотемпературном горении углей и коксов составляет нич тожную часть от общей поверхности, определяемую методом адсорбции. Доказана роль текстуры внутрипорпстого прост ранства и значение транспортных пор не только при внутрипористом реагировании реальных топлнв, но и при их внеш нем горении. Приведены данные об изменениях пористой струк туры при воспламенении и горении мелких частиц топлив в области высоких скоростей реакций. Эти изменения необходи мо учитывать при расчетах.
Книга предназначена для специалистов, занимающихся вопро сами горения и активации твердых топлив. Она представляет интерес для исследователей физико-химии гетерогенных реак ций.
Q 0254-1445 |
|
|
042(02)-73 483-73 |
/ |
ИЗДАТЕЛЬСТВО «НАУКА», |
СИБИРСКОЕ ОТДЕЛЕНИЕ, 1973
П Р Е Д И С Л О В И Е
Первые теоретические и экспериментальные исследования горения твердых топлив появились еще в начале XX столе тия. Однако, несмотря на большое число работ, пока еще нет полной ясности в существе ряда физических и химических яв лений, сопровождающих этот сложный процесс. В частности, требуют своего разрешения вопросы о характере внутридиффузионных процессов при горении твердых топлив, величине их реакционной поверхности и месте ее расположения в объе
ме горящей частицы. 1 |
: |
Среди исследователей существуют разные взгляды на |
роль |
внутрипористого реагирования при тех или иных температур ных условиях горения частиц твердого топлива. Такая не определенность объясняется, по-видимому, сложностью и раз нообразием внутрипористого'строения углей, коксов и углеграфитовых материалов, что не укладывается в простые мо дели, предложенные для расчета внутридиффузионных явле ний, протекающих при горении.
Кроме того, при проведении экспериментов по горению обычно пользуются ограниченным числом методов для ана лиза пористого строения топлива до горения и после разных степеней его выгорания. Наиболее часто применяют методы определения внутренней поверхности по адсорбции газов, его пористости и т. д. Однако эти так называемые интегральные методы еще не позволяют ответить на вопрос о том, насколь
ко |
интенсивно |
используются |
поверхность |
крупных, средних |
||
и |
мелких пор |
горящей частицы топлива |
и |
ее внешняя |
по |
|
верхность. |
|
|
|
|
|
|
|
Очевидно, для объективного суждения о роли внутрипори |
|||||
стого горения |
и взаимосвязи |
между полной |
внутренней |
по |
верхностью и ее частью, принимающей ощутимое участие в реакции горения, следует использовать в исследованиях твер дого топлива и его топочных остатков весь арсенал кинетиче-
ских и физико-химических методов и приемов. В число их, оче видно, следует включить методы, которые обладали бы опре деленной дифференциальностыо, т. е. возможностью оценки роли поверхности пор тех или иных размеров во внутрипористом горении. Поэтому в настоящей работе особенно широко применялся метод ртутной порометрии. Наряду с этим мето дом в работе для подсчета реакционной поверхности прово дились измерения: полной внутренней поверхности по адсорб ции метанола и азота, пористости образцов и ее изменения по радиусу крупных частиц, изменения насыпного объема и ситового состава навески мелких фракций при горении, изме нения размера частиц под микроскопом и т. д.
Применение большого числа разнообразных методов и приемов позволяет более детально разобраться в физических явлениях, протекающих при внутрипористом реагировании ряда характерных видов углеродистых материалов.
Основная задача настоящей работы — оценка эффективно сти использования внешней поверхности и поверхности пор разных размеров натуральных углей, их коксов и углеграфитовых материалов при разных скоростях окисления топлива, включая и область высоких температур.
Наряду с собственными исследованиями, в работе исполь зованы результаты, полученные совместно с А. П. Кузнецо вым, В. А. Злобниским и др., которым автор приносит благодарность.
Г Л А В А I
ОСОБЕННОСТИ ВНУТРИПОРИСТОГО ГОРЕНИЯ ТВЕРДЫХТОПЛИВ
§ 1—1. Некоторые положения диффузионно-кинетической теории горения твердого топлива
Горение твердого топлива как гетерогенный процесс пред ставляет собой химическое взаимодействие окислителя с ре акционной поверхностью, осложненное целым рядом физиче ских явлений, протекающих вблизи внешней поверхности ча стицы и в ее внутрипористом объеме.
Основные физико-химические закономерности горения твер дого топлива обобщены диффузионно-химической теорией го рения углерода. Эта теория разработана Зельдовичем, ФранкКаменецким, Хитриным, Чухановым, Блиновым, Тилле, Уокером и др. и широко освещена в литературе [1—12 и др.].
Общие выводы диффузионно-кинетической теории, строго говоря, справедливы для анализа процесса горения модель ного топлива, характеризующегося идеальной пористой струк турой [6] . Частица такого топлива пронизана цилиндрически ми порами одного диаметра,-которые равномерно распределе ны в объеме частиц. Все поры выходят на внешнюю поверх ность и направлены перпендикулярно к ней. Длина пор может быть принята равной радиусу частицы.
В зависимости от скорости химической реакции различают несколько режимов процесса горения.
При низких температурах скорость химической реакции топлива с окислителем мала и является лимитирующей в об щем процессе. В порах топлива должна поддерживаться та же концентрация окислителя, что и в объеме вне частицы. При этом скорость потребления окислителя может быть най дена из выражения [13]:
Kg |
= |
k$S, |
|
(1—1) |
Kg — скорость потребления |
окислителя, |
отнесенная к |
единице |
|
|
|
г |
|
|
веса частицы до начала опыта, • |
•; |
|
||
5 — реакционная поверхность, |
включающая в общем |
случае |
как внутреннюю, так и внешнюю поверхность, см2 /г;
Со — концентрация окислителя в объеме вокруг |
частицы и у ее |
|
реакционной поверхности, г/см3 ; |
|
|
п •— порядок |
реакции; |
|
к—константа |
скорости реакции топлива, температурная за |
|
висимость которой подчиняется экспоненциальному зако |
||
ну Аррениуса; |
|
|
|
k = k0exp (—EJRT). |
(1 - 2) |
Экспериментально полученные значения энергии актива ции Е, как правило, составляют: для реакций окисления уг лерода воздухом 40 ккал/г-моль, для восстановления углекис лотой 86 ккал/г-моль [8] . Значения реакционных характери стик и Е зависят от химического строения топлива, т. е. степени упорядоченности и конденсированное™ структуры его углеродных гексагональных сеток [14-—15].
С ростом температуры окисления скорость химической ре акции возрастает значительно сильнее, чем происходит рост диффузии, и процесс окисления твердого топлива начинает ли митироваться подводом окислителя внутрь частицы. При этом концентрация окислителя снижается по направлению к центру частицы. Для модельного топлива удобное для ана лиза аналитическое выражение скорости потребления окисли теля в условиях виутридиффузионного торможения процесса может быть получено из уравнения диффузии в единичной реагирующей поре:
a*2 |
Dr ц |
I і — 6 ) |
решение которого может быть записано либо по [13]:
ch |
/ M i |
х |
|
(1-4) |
|||
С = с |
ch h |
||
|
либо по [16]:
* = <ч. l - e x p ( - 2 / 0 |
[ e x p ( 2 / 0 - e x p 2 f t - r [ |
Здесь величина h — L "]/ ~ |
характеризует соотношение |
между химической активностью поверхности пор и диффузией
впоре данного размера.
Сучетом приведенных решений скорость процесса окисле ния топлива с идеальной пористой структурой можно выра
зить |
как |
суммарную скорость на |
наружной (S„) |
и внутрен |
ней |
(SBH) |
поверхностях |
|
|
|
|
Kg = kco (Sa + |
S„n/), |
(1 - 5) |
гдеf = ~ Y t h - h — степень использования внутренней поверх
ности.
В уравнении (I—5) коэффициент f меняется в зависимости от температуры в пределах от 1 до 1//г. С ростом скорости химической реакции, когда f->~l/h, выражение для скорости потребления окислителя
|
|
Kg= kcn0Sn |
+ cn0Sm |
Y^T |
' ~Г |
( I - 5 a ) |
||||
зависит не только от величины внутренней |
поверхности |
и ско |
||||||||
рости реакции, |
но и от размеров |
частицы, диаметра |
пор и |
|||||||
коэффициента диффузии. |
|
|
|
|
|
|
|
|
||
Поскольку константа скорости реакции в |
уравнении |
|||||||||
(I—5а) |
находится под знаком корня, зависимость |
скорости |
||||||||
потребления окислителя от температуры при небольшом |
зна |
|||||||||
чении SH |
определяется |
кажущимся |
значением энергии |
|
акти |
|||||
вации, величина |
которой |
в два раза |
меньше, чем в |
процессе, |
||||||
не искаженном диффузией |
(уравнение I—1). |
|
|
|
||||||
При высоких температурах окисление частицы топлива |
||||||||||
ограничивается |
уже не скоростью |
химической реакции |
или |
потреблением окислителя внутри частицы, а в основном диф фузией окислителя через пограничный слой, окружающий ча стицу. Концентрация окислителя на внешней поверхности при этом мала. Процесс целиком определяется только гидродина мическими условиями на внешней поверхности и описывающее его уравнение
К8 = Pc0SH = c0 SH Nu«»* = c0Sn / (Re) (1-6)
не включает членов, характеризующих химическую актив ность топлива и его пористую структуру. Режим горения в этих условиях называют диффузионным. Гидродинамический фактор в выражении (I—6) отражен коэффициентом массо-
обмена (3 = - j - |
Nu^'*—аналогом коэффициента теплообмена. |
Как известно, |
Nu n n * = /(Re). Внешняя поверхность для ча |
стиц сферической формы может быть определена по формуле
5 И = 6/dyKaK1 где Ткаж — средний кажущийся удельный вес частиц топлива. С учетом приведенного значения внешней по
верхности скорость потребления кислорода в условиях, огра ниченных внешней диффузией, будет
г к а ж
Для мелких частиц при Nu n H * = const скорость процесса обратно пропорциональна квадрату диаметра частиц.