Добавил:
Опубликованный материал нарушает ваши авторские права? Сообщите нам.
Вуз: Предмет: Файл:

книги из ГПНТБ / Мишин Д.Д. Процессы намагничивания и перемагничивания в магнетиках конспект лекций

.pdf
Скачиваний:
6
Добавлен:
23.10.2023
Размер:
4.22 Mб
Скачать

КАЛИНИНСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ'

Д.Д.МИШИН

ПРОЦЕССЫ НАМАГНИЧИВАНИЯ И ПЕРЕМАГНИЧИВАНИЯ В МАГНЕТИКАХ

КОНСПЕКТ ЛЕКЦИЙ

КАЛИНИН 1973

научно-токн;;-:еская

Г С Р СКЗЕМПЛЯР

АННОТАЦИЯ

В конопекте лекций "Пропеосн намагничивания и леремагничивания в магнетиках" приведена физическая систематизация основных резуль­ татов научно-исследовательских работ по изучению процеооов намаг - ничивания и перемагничивания магнетиков с учётом их реальной, т . е . содержащей дефекты криотал-лческой решётки. При этом используются новые достижения в облаоти физики реальных кристаллов. При состав­ лении конспекта лекций был использован многолетний опыт автора,чи­ тающего курс для отудентов физиков-магнитчиков.

Конспект лекций может быть иопользован студентами и аспиранта­ ми университетов, втузов , где изучаются магнитные материалы.

Ответственный редактор:

кандидат физико-математических наук А.И.ЦЖЕЛЕВ

ВВЕДЕНИЕ

Роль иагнетиков в современной технике систематически возрас­ тает. Их применение во многих случаях существенно влияет на разви - тие таких важнейших областей техники, как электромашиностроение,ра­ диотехника, электронная техника, приборостроение^ вычислительная техника, автоматические устройства и системы управления. В связи с возрастающим применением магнетиков прогрессивно увеличивается произ­ водство магнитных материалов, разрабатываются и находят все большее использование новые виды магнетиков.

Свойства магнитных материалов чрезвычайно структурно-чувстви­ тельны. Так, магнитная проницаемость и коэрцитивная сила многих маг­ нетиков в зависимости от структурного состояния могут изменяться в десятки тысяч раз. В связи с необходимостью выяснения физической при­ роды специфической структурной чувствительности и огромного практи - ческого значения магнитных свойств магнетиков возникла и в последние годы развилась физика магнитных материалов.

Развитие физики магнитных материалов имеет большое значение и для современной физики реального твердого тела в целом. Магнитные ма­ териалы обладают структурой твердых тел, но в то ке время обладают и специфическими магнитными свойствами, изучение которых во многих слу­ чаях дает возможность получить такие сведения о микроструктуре реаль­

ного твердого тела, которые не могут

быть получены другими путями.

- 3

-

Несмотря на большое техническое и научное значение, многие вопросы физики магнитных материалов изучены еще недостаточно. Повы­ шение свойств магнитных материалов соотавляет важнейшую и актуальней­ шую проблему физики магнитных материалов .Основными задачами этой проб­ лемы являются установление механизмов процессов намагничивания и перемзгкичивания, обусловленных реальной (дефектной) структурой кристал­ лической решетки, развитие количественной теории и на этой основе разработка способов повышения свойств магнитных материалов.

Глава первая ОСНОВНЫЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ .ЭЛЕКТРОНОВ В МАГНЕТИКАХ

§ Магнитные моменты, обусловленные собственным (спиновым) и переносным (орбитальным) движением электрона.' Магнитный момент атома

Элементарными носителями магнитных моментов в веществах

являются электроны. Магнитные моменты электронов обусловлены как собственным (спиновым), так и переносным (орбитальным) движением. Спиновый иагнитный ыоиент электронаJts вычисляется по формуле '

где

в

=

4 . 8 . I 0 " 1 0

СГСЭ -

заряд

электрона,

 

 

 

 

«

9 , 1 . Ю - 2 0

г

-

масса

покоя

электрона,

 

 

 

С

=

3.10*° с м . с е к - !

- скорость света в

вакууме,

 

 

 

=

6 , 6 . Ю - ^ 7 э р г . с е к

постоянная

Пленка.

 

 

 

 

Jig

= 0 , 9 . Ю - 2 0

эрг.сек- -1 - магнетон Бора.

 

 

(Иагнитный момент электрона

^^обусловленный

его

движением

по

замкнутой

орбите вокруг ядра в атоме,

зависит

от

квантового

с о с ­

тояния и может быть вычислен по формуле

 

 

 

 

 

 

®e--jfc\m^ti*m77)juu,

 

 

( i - з )

 

где

— орбитальное

квантовое число,

определяющее абсолютную ве­

личину

механического орбитального момента электрона.

При данном

главном

квантовом числе

орбитальное квантовое

число

принимает

Л воамо.тних значений

С - 0 , 1 , 2 . . .

 

(fl-I)

Атомы всех магнетиков являются иногоэлектрснными. Магнитный мо - мент многоялектронны/. атомок яекторкэ складывается из спиновых я

-ri -

орбитальных

моментов отдельных электронов по формуле

 

 

 

 

Д = Д

COS (О) tД

COS(fi)

i

(1-3)

где

fl/j

-

проекция

магнитного

момента

атома на направление век­

 

 

 

тора полного механического момента атома;

 

 

j^l

-

проекция

суммарного

магнитного момента всех

магнитно-

 

 

 

нескомпенсированных электронов на направление вектора

 

 

 

механического орбитального движения;

 

 

Jit, -

проекция суммарного опинового магнитного момента всех

 

 

 

магнитно-нескомпенсированных

электронов. .

 

\ 1-2. Обменное взаимодействие электронов. Самопроизвольная намагниченность магнетиков

Основной особенностью магнетиков является наличие у них са­ мопроизвольной (спонтанной) намагниченности, существующей независи­ мо от действия внешних магнитных полей.

Самопроизвольная намагниченность магнетиков обусловлена спе­ цифическим квантово-механическиы обменным взаимодействием электро - нов. Энергия системы электронов зависит от величины их результи­ рующего спинового магнитного момента. Эту энергию (обменную) для двух электронов записывают в таком виде

где А - параметр (имеющий

размеры

энергии), зависящий от

взаимного

располоаения

электронов,

а

^,^1

-

единичные вектора

спинов.

Если Л •=* 0,

то минимуму

обменной энергии

£ ^ r t соответствует парал­

лельная ориентация спинов. При.А -= 0 минимум '.реализуется при анти­ параллельной ориентации спинов.

Параллельная ориентация спиновых магнитных моментов либо антипараллельная ориентация различных по величине суммарных спино­ вых магнитных моментов обусловливает самопроизвольную намагничен - ность магнетиков.

Если самопроизвольная намагниченность нарушается и возни­ кает некоторая неоднородность намагниченности, то увеличение обмен­

ной энергии может быть вычислено

по

формуле

-

6

-

AEriffillMxf*

< VvLy)** ( VUi ) * J t

(1-5)

где 7 c^i ({'Х/У/?)

- градиенты направляющих косинусов вектора

самопроизвольной намагниченности относительно координатных осей,о- паранетр кристаллической решетки.

Энергию обменного взаимодействия можно определить по величи­ не температуры Кюри каждого магнетика. При нагревании магнетиков из-ва увеличения хаотического теплового движения атомов параллель­ ная ориентация опиновых магнитных моментов электронов нарушается^ самопроизвольная намагниченность уменьшаетоя (рис; i - i ) .

При достижении температуры Кюри (в случае ферромагнетиков) или температуры Нееля (в случае ферримагнетик'ов) самопроизвольная намагниченность исчезает, т . е . энергия хаотического теплового дви­ жения атомов достигает величины обменной энергии

 

 

К в-А

,

(1-6)

где К -

постоянная

Больцмана,

 

 

в -

температура

Кюри (Нееля).

 

 

§ 1-3, Магнитокристаллическое взаимодействие

 

электронов. Константы

магнитокристалллческой

 

 

анизотропии магнетиков

 

Экспериментально было обнаружено, что при измерении магнит­

ных свойств (кривых намагничивания)

в рааличвых кристаллографичес­

ких направлениях наблюдается

аниаотропия. На рис. 1-2 представлены

кривые намагничивания монокристаллов железа, никеля и кобальта, из­

меренные при намагничивании в различных кристаллографических

на -

правлениях. Кристаллографические

направления для железа, никеля

и

кобальта соответственно -<100>, «-ИЬ», >«0001» являются осями

легко­

го намагничивания.

 

 

 

Разность в энергиях при намагничивании в направлении

трудно­

го и легкого намагничивания характеризует энергию магнитной кри

-

оталлографической анизотропии EatiUi.

 

 

- 7 . -

Рис.1-1. Экспериментальные кривые, характеризующие температурную зависимость намагниченности насыщения железа, никеля и кобальта

Соседние файлы в папке книги из ГПНТБ