![](/user_photo/_userpic.png)
Лекция 3
.docxЛекция №3
Основные термодинамические процессы изменения состояния идеального газа
Первый закон термодинамики устанавливает связь между количеством теплоты участвующей в процессе q, изменением внутренней энергии газа du и работой l. Причем количество теплоты и работы можно оценить, если известен характер термодинамического процесса. Основными термодинамическими процессами изменения состояния газа являются:
1) изохорный, протекающий при v = const;
2) изобарный, протекающий при p = const;
3) изотермический, протекающий при Т = const;
4) адиабатный, протекающий при отсутствии теплообмена с окружающей средой;
5) политропный, являющийся при определенных условиях обобщающим для основных процессов и характеризующийся постоянством теплоемкости в процессе.
Рассмотрим эти процессы для идеального газа.
Изохорный процесс протекает при v = const (dv = 0). Линия процесса называется изохорой, которая в pv-диаграмме изображается прямой, параллельной оси ординат (рис. 2.9). Соотношение между параметрами в начале и в конце процесса:
или
– закон Шарля.
Аналитическое выражение работы изменения объема: l = pdv.
|
В изохорном процессе dv = 0. Следовательно, lv = 0, то есть деформационная работа равна нулю: lv = 0
|
Из
аналитического выражения первого закона
термодинамики (2.5) следует, что при
,
то есть вся теплота процесса идет на
изменение внутренней энергии.
(2.44)
Для идеального газа du = cv dt,
Следовательно
–
см.
уравнения (2.8) и (2.9), или
(2.45)
Изменение
внутренней энергии
(2.46)
Проинтегрировав выражение dh = cpdt.
по процессу 1–2, получим изменение энтальпии в этом процессе:
(2.47)
Изменение энтропии определяется из уравнений (2.41) и (2.43):
(2.48)
В Ts-диаграмме процесс изобразится в виде логарифмической кривой (рис. 2.10).
Изобарный процесс протекает при p = const (dp = 0). Линия процесса называется изобарой, в pv-диаграмме эта прямая параллельна оси абсцисс (рис. 2.11). Соотношение между параметрами в начале и в конце процесса
или
– закон Гей-Люссака.
Из выражения l = pdv
после интегрирования получим удельную работу
.
(2.49)
Согласно уравнения (2.17), qp = h2 h1 (2.50)
Или
.
(2.51)
Изменение внутренней энергии и энтальпии описываются уравнениями (2.46) и (2.47), а изменение энтропии определяется из выражений (2.42) и (2.43):
.
(2.52)
В Ts-диаграмме изобарный процесс, так же, как изохорный, изображается в виде логарифмической кривой (рис. 2.12). Но в одном и том же интервале температур (от T1 до Т2) энтропия изобарного процесса sp изменяется больше, чем изохорного sv, так как cp >cv на величину R (изохора круче изобары).
Чтобы
определить физический смысл газовой
постоянной, перепишем уравнение (2.49)
как
,
(2.53)
так
как
.
Если
принять Т2 Т1 = 1К = 10С,
п
Рис. 2.11. Изобарный процесс
в координатах pv
Рис. 2.12. Изобарный процесс
в координатах Ts
олучим
.
Газовая постоянная равна работе, совершаемой 1 кг идеального газа в изобарном процессе при изменении температуры на 1оС.
В
изобарном процессе
;
для идеального газа du = cvdt.
Из характеристического уравнения pv=RT
после дифференцирования при p = const получаем pdv = RdT.
Тогда аналитическое выражение первого закона термодинамики в изобарном процессе можно записать в виде сpdt = сvdt + RdT.
После сокращения на dt = dT
получим уравнение Майера сp сv=R,
из которого видно, что количество теплоты, которая тратится в изобарном процессе на повышение температуры газа на 1оС, больше, чем в изохорном, на величину работы в этом процессе.
Изотермический процесс протекает при T = const (dT = 0).
Линия процесса называется изотермой. Соотношение между параметрами в начале и в конце процесса:
или
p1v1=p2v2.
Рис. 2.13. Изотермический процесс в координатах pv
Отсюда уравнение изотермыpv=const.
В pv-диаграмме изотерма представляет собой равнобокую гиперболу (рис. 2.13). Из уравнения первого закона термодинамики
q = сvdT + pdv
при
следует δq
= pdv
= l
или
(2.54)
Таким образом, в изотермическом процессе вся подведенная теплота затрачивается на совершение работы: qT = lT; QT = LT.
И
Рис. 2.14. Изотермический
процесс в координатах Ts
зменения энтропии определяется из уравнений (2.41) и (2.42):
.
В Ts-диаграмме изотерма это прямая 1-2 (рис. 2.14), а заштрихованная площадь 12s2s11 пропорциональна теплоте процесса. Поэтому, кроме выражения (2.54), теплоту в изотермическом процессе можно рассчитать также по формуле
qT = T(s2s1). (2.55)
Изменение внутренней энергии и энтальпии при T = const определяется соответственно из формул (2.46) и (2.47):
;
.
Процесс, при котором рабочее тело не обменивается теплотой с окружающей средой, называется адиабатным (q = 0; δq= 0), а линия процесса адиабатой.
Уравнение
первого закона термодинамики в адиабатном
процессе имеет вид
или
.
После дифференцирования получим
Разделив
каждое слагаемое на
,
получим дифференциаль-
ное уравнение адиабаты
или
кpdv+vdp
= 0, где
показатель адиабаты.
Теперь каждое слагаемое полученного выражения делим на pυ и интегрируем при к = const:
;
.
Полученный
результат потенцируем:
(2.56)
или
.
Отсюда уравнение адиабаты в переменных pv: pvк = const. (2.57)
Чтобы получить уравнение адиабаты в переменных Tv и pT, подставим в выражение
(2.58)
вместо
его значение из уравнения (2.56):
или
,
Tvк-1
=
const. (2.59)
Затем
в это же уравнение (2.58) вместо
подставим его значение в виде
или p1-кTк = const. (2.60)
В
pv-диаграмме
кривая адиабаты круче изотермы, так как
к > 1 (рис. 2.15). Работа в адиабатном
процессе определяется из уравнения
q= u + l.
При q = 0
.
В адиабатном процессе работа совершается только за счет убыли внутренней энергии газа. Преобразуем полученное выражение, считая теплоемкость не зависящей от температуры:
Разделив числитель и знаменатель на сv, получим
Вместо
подставим его значение из формулы (2.60)
и получим окончательное выражение в
виде
(2.61)
И
Рис. 2.15. Адиабатный процесс
в координатах pv
Рис. 2.16. Адиабатный процесс
в координатах Ts
зменения внутренней энергии и энтальпии описываются уравнениями (2.46) и (2.47). Изменение энтропии
![](/html/67644/48/html_jw0PLOuKD7.h1x_/htmlconvd-8UvfFp_html_8f0af37a6bec1c64.gif)
В Ts-диаграмме адиабата – это прямая 1–2, параллельная оси ординат (рис. 2.16).
На рассмотренные ранее процессы накладывались особые ограничения (p = const, v = const, T = const, q = 0). В каждом из них подведенная теплота распределялась между u и l таким образом, что отношение u/q принимало вполне определенное значение для каждого процесса. Обозначим
–
характеристика
политропного процесса
и определим его для каждого из рассмотренных процессов:
v
= const;
q = u;
;
p
= const;
;
q=cpT;
;
T=
const;
=0;
s
= const; q =0;
.
Процессы, в которых (доля теплоты, затраченной на изменение внутренней энергии) будет принимать какое угодно значение, оставаясь постоянной в данном процессе, называются политропными. Очевидно, что все рассмотренные ранее процессы являются частными случаями политропного процесса. Политропные процессы характеризуются постоянным значением теплоемкости в процессе, которая называется политропной теплоемкостью.
Найдем
уравнение политропного процесса. Для
этого запишем аналитическое выражение
первого закона термодинамики:
,
или,
учитывая, что
,
где сп
– теплоемкость политропного процесса.
Вместо Т подставим ее значение из
уравнения pv = RT:
;
Произведем преобразование:
,
.
Разделив
каждое слагаемое на
,
получим
.
Обозначим
показатель политропы.
Подставим n в уравнение (2.62) и разделим каждое слагаемое на pv:
.
Интегрирование при n = const в пределах от начала до конца процесса дает
После потенцирования получим
или
.
Уравнение политропного процесса в переменных pv:
. (2.62a)
Далее по аналогии с адиабатным процессом записываем:
– уравнение политропного процесса в переменных Тv: Тvn-1= const; (2.62b)
– уравнение политропного процесса в переменных pT:
p1-n Тn = const. (2.62c)
Найдем значение теплоемкости политропного процесса:
Отсюда
(2.63)
В
формуле
заменим сп на сv / и разделим числитель и знаменатель на сv:
Решаем
полученное выражение относительно :
.
(2.64)
Подставив выражение (2.64) в уравнение (2.63), получим теплоемкость политропного процесса
.
Количество
теплоты, участвующей в политропном
процессе:
,
или
.
Работу
в политропном процессе можно определить
из уравнения первого закона термодинамики:
q = u + l
или
.
Отсюда
Подставив
в полученное выражение соотношение
,
окончательно получим работу в политропном процессе:
.
Изменение внутренней энергии и энтальпии:
Изменение энтропии определяется из выражения
.
После интегрирования получим
.
Обобщающее значение политропного процесса
Уравнение политропы pvn = const.
Из этого уравнения получим:
- при n = 0, p = const – изобарный процесс;
- при n = 1, pv = const – изотермический процесс;
- при n = к, pvк = const – адиабатный процесс.
Запишем уравнение политропы как p1v1n = p2v2n.
Извлечем корень n-й степени и получим p11/nv1 = p21/nv2.
Отсюда при n = v1 = v2, то есть v = сonst – изохорный процесс. Таким образом, все перечисленные процессы являются частными случаями политропного процесса.
Изобразим их на единой pv-диаграмме (рис. 2.17). В адиабатном процессе q=0 все процессы, расположенные правее адиабаты, протекают с подводом теплоты (q > 0), процессы, расположенные левее адиабаты, с отводом теплоты (q < 0). При n =1 T = const, u = 0. Правее изотермы u > 0, левее изотермы u < 0.
Процессы, расположенные между адиабатой и изотермой, имеют отрицательную теплоемкость, так как знаки q и du в этих процессах различные. Знак du соответствует знаку dT (du>0, dT>0 и du<0, dT<0). Тогда из выражения c = q/dT видно, что, если q и dT имеют противоположные знаки, теплоемкость действительно отрицательная.
|
Практически это означает, что при подводе теплоты в этих процессах температура уменьшается, а при отводе теплоты – увеличивается. К такому же результату приводит и выражение
теплоемкости
в политропном процессе:
|
Практически это означает, что при подводе теплоты в этих процессах температура уменьшается, а при отводе теплоты – увеличивается. К такому же результату приводит и выражение теплоемкости в политропном процессе:
.
В этом выражении, если к>n>1, теплоемкость получается отрицательной: сn<0. В заштрихованной области к>n>1. Такие процессы наблюдаются при сжатии газа в компрессоре.
Аналитическое выражение первого закона термодинамики:
q = du + l.
Допустим, теплота подводится (q > 0). Если газ совершает работу и при этом l больше, чем q, то часть работы может совершаться за счёт уменьшения внутренней энергии u, а ее уменьшение приводит к понижению температуры газа.
Если q <0 (теплота отводится), и над газом совершается
работа l>q, то часть работы пойдет на увеличение внутренней энергии газа, а это приводит к повышению его температуры.
Изобразим рассмотренные ранее процессы на единой Ts-диаграмме (рис. 2.18).
Ts-диаграмма более наглядно показывает, как изменяется внутренняя энергия в любом процессе, а также подводится или отводится теплота. В изотермическом процессе (n=1) u=сvm(T2-Т1)=0. Поэтому выше изотермы, где dТ>0, u>0, ниже изотермы, где dТ<0, u<0.
|
В адиабатном процессе (n=к) q=Tds=0, так как s2=s1. Поэтому для всех процессов, расположенных правее адиабаты ds>0, q>0 (теплота подводится), левее адиабаты ds<0, q<0 (теплота отводится).
|
Из
формулы
видно, что в квадрантах I и III с>0, так
как ds и dT имеют одинаковые знаки; в
квадрантах II и IV
с<0, так как ds и dT имеют разные знаки.
Для процесса T=const – c=,
а для s=const – c=0.